ดาราศาสตร์

วิธีการแปลงจากความเข้มของร่างกายสีดำเป็น MJy/sr?

วิธีการแปลงจากความเข้มของร่างกายสีดำเป็น MJy/sr?


We are searching data for your request:

Forums and discussions:
Manuals and reference books:
Data from registers:
Wait the end of the search in all databases.
Upon completion, a link will appear to access the found materials.

วิธีการแปลงจาก ${ m ergscdot cm^{-2}cdot s^{-1} cdot sr^{-1}cdot Hz^{-1}}$ ถึง ${ m MJy cdot sr^{-1}}$

และจาก ${ m ergscdot cm^{-2}cdot s^{-1} cdot sr^{-1}cdot cm^{-1}}$ ถึง ${ m MJy cdot sr^{-1}}$


ส่วนที่ 1

ในด้านหนึ่ง ${ m 1, ergscdot cm^{-2}cdot s^{-1} cdot sr^{-1}cdot Hz^{-1}} = 10^{-3} { rm J}/({ m m^2} cdot { m sr})$ มีมิติพื้นฐาน ${ m มวล} cdot { m เวลา}^{-2} cdot { m มุม}^{-2}$ และเป็น ความสว่างของวิทยุ.

อีกด้านหนึ่งมี ${ m 1 MJy}cdot{ m sr}^{-1} = 10^{-20} { m J}/({ m m^2} cdot { m sr})$ ซึ่งมีหน่วยพื้นฐานเหมือนกัน ปัญหาที่เป็นไปได้คือการแปลงจากหน่วย Jansky เป็น SI: $1, { m Jy} = 10^{-26} { m W} cdot { m m}^{-2} cdot { m Hz}^{-1}$ และ (มีโอกาสน้อยกว่า) ความจริงที่ว่า ${ m M}=10^6$. นี้กล่าวว่ามีปัจจัยของ $10^{-17}$ ระหว่างสองค่า

ตอนที่ 2

เราเริ่มต้นด้วย ${ m 1, ergscdot cm^{-2}cdot s^{-1} cdot sr^{-1}cdot cm^{-1}} = 0.1 { m W}/( { m sr cdot m^2})/{ m m} $ ซึ่ง Wolframalpha ระบุได้ง่ายว่าเป็นหน่วยสำหรับ a ค่าสัมประสิทธิ์การกระเจิงของปริมาตร. ซึ่งไม่เหมือนกับนิพจน์ในตอนที่ 1 อย่างไรก็ตาม เนื่องจากคุณระบุว่าเป็นเรื่องเกี่ยวกับ ความเข้มของร่างกายสีดำคุณสามารถติดตามการโต้แย้งของ uhoh ในความคิดเห็นเพื่อแปลงจาก wavenumber (ให้ใน ${ m cm}^{-1}$) เป็นความถี่ (in ${ m Hz}$).

แต่ถ้าอยากลองเอง เริ่มที่ $f= c lambda$, หาอนุพันธ์เพื่อรับ $$frac{{ m d}f}{{ m d}lambda} = -c frac{1}{lambda^2} $$ และจัดเรียงใหม่เพื่อรับ $${{ m d}lambda} = -c frac{1}{lambda^2} { m d}lambda$$ อนุพันธ์ที่จะได้รับ $${ m d}f = -c frac{1}{lambda^2} { m d}lambda$$ และใช้ $c ประมาณ 2.9979cdot10^{10} { m cm}cdot{ m s^{-1}}$. ใช้สิ่งนั้นเพื่อแปลงหมายเลขของคุณเป็น ${ m cm}^{−1}$ ถึง ${ m Hz}^{-1}$ [… ]


แปลงหน่วยสำหรับการฉายรังสีสเปกตรัม

ฉันมีรหัส MATLAB ต่อไปนี้เพื่อแสดงการกระจายพลังงานสเปกตรัมของรังสีดวงอาทิตย์:

ฉันจะเปลี่ยน yaxis ให้เหมือนกับตัวอย่างที่แสดงได้อย่างไร

แต่ฉันต้องการให้ yaxis อยู่ในหน่วยของ

เพื่อให้โค้งดูเหมือน

จากโครงเรื่อง ดูเหมือนว่าการหารการฉายรังสีด้วย 10.^14 จะเป็นการหลอกลวง ถูกต้องไหม? ใครช่วยอธิบายการแปลงหน่วยสำหรับผู้ที่ไม่ใช่นักฟิสิกส์ได้บ้าง

ฟังก์ชันนี้นำมาจากที่นี่

จากคำแนะนำทั้งหมดที่ให้ไว้ในที่นี้ นี่คือวิธีที่อัปเดตและหวังว่าจะถูกต้อง:


ขนาดคือปริมาณที่สังเกตได้ ซึ่งในทางปฏิบัติ นักดาราศาสตร์เชิงแสงโดยทั่วไปแล้ว

  1. ถ่ายรูปหมู่ดาว
  2. วัดความสว่างของดาวแต่ละดวง
  3. แปลงการวัดเป็นขนาดเครื่องมือ
  4. เปรียบเทียบกับขนาดในแค็ตตาล็อกมาตรฐาน

อย่างที่คุณเห็น จริงๆ แล้วมีหลายขั้นตอนที่เกี่ยวข้องในขั้นตอนนี้ (และหากคุณลองทำด้วยตัวเอง คุณจะพบว่าแต่ละขั้นตอนเหล่านี้มีขั้นตอนที่เล็กกว่าอยู่ภายใน) แต่สิ่งที่สำคัญที่สุดคือการวัดทางแสงส่วนใหญ่เป็น ดิฟเฟอเรนเชียล: เราเปรียบเทียบดาวดวงหนึ่งในเฟรมกับดาวอีกดวงในเฟรมเดียวกัน โดยใช้ขนาด ตัวอย่างเช่น คุณอาจได้ยินเสียงนักดาราศาสตร์พึมพำ:

"มาดูกัน วัตถุเป้าหมายของฉันมีขนาดเล็กกว่าดาว A ในแผนภูมิ 2.4 แมกนิจูด อืมม. แค็ตตาล็อก USNO-A2.0 แสดงรายการขนาด mR = 18.3 สำหรับดาว A ซึ่งจะทำให้ขนาดวัตถุเป้าหมายของฉัน mR = 20.7"

คุณจะไม่ค่อยได้ยินนักดาราศาสตร์พูดถึงการวัดของเขาในแง่ของปริมาณทางกายภาพที่คุณคาดหวัง:

<Uncommon> "Ah ฉันตรวจพบฟลักซ์ 4.3 ไมโครวัตต์ต่อตารางเซนติเมตรต่อวินาทีจากเป้าหมายของฉัน" </Uncommon>

ทำไมจะไม่ล่ะ? หากคุณกำลังทดสอบชุดหลอดไฟในห้องแล็บ คุณจะต้องวัดปริมาณที่แน่นอน เช่น วัตต์ต่อตารางเซนติเมตรต่อวินาที เหตุใดนักดาราศาสตร์จึงใช้รูปแบบการวัดค่าส่วนต่างที่น่าอึดอัดใจนี้

นักดาราศาสตร์ผิดอะไร?

คำตอบคือนักดาราศาสตร์ไม่ได้นั่งอยู่ในห้องทดลองขนาดเล็ก แต่พวกมันกลับนั่งอยู่ที่ก้นอากาศหลายไมล์ ซึ่งเป็นส่วนผสมของก๊าซ ฝุ่น และสารปนเปื้อนอื่นๆ โดยมีชั้นต่างๆ ที่ความสูงและอุณหภูมิต่างกัน ทั้งหมดนี้เคลื่อนที่อย่างต่อเนื่อง โอ้ และแหล่งกำเนิดของพวกมันก็เคลื่อนที่สัมพันธ์กับอากาศเช่นกัน ดังนั้นเส้นทางของแสงจากแหล่งกำเนิดใด ๆ จะสุ่มตัวอย่างคอลัมน์ของอากาศที่แตกต่างกันเมื่อเวลาผ่านไป

ตัวอย่างเช่น ลองดูการวัดแสงเหล่านี้จากดาวฤกษ์ดวงใดดวงหนึ่งในวันที่ 27 กรกฎาคม พ.ศ. 2544 ที่หอดูดาว RIT:

อันที่จริง ดาวดวงนี้เป็นดาวดวงหนึ่งที่เราเชื่อว่าคงที่ ปริมาณแสงที่มันผลิตขึ้นนั้นไม่ได้เปลี่ยนแปลงอย่างมีนัยสำคัญในช่วงเวลาสองสามชั่วโมง การเปลี่ยนแปลงทั้งหมดในสัญญาณที่สังเกตได้ที่คุณเห็นด้านบนนั้นเกิดจากชั้นบรรยากาศของโลก บลีอาห์

คุณสามารถใช้เวลาหลายปีในการเรียนรู้เกี่ยวกับคุณสมบัติที่น่ารังเกียจของการสังเกตจริงและการลดข้อมูล แต่นั่นเป็นหัวข้อของหลักสูตรที่แตกต่างกันจริงๆ

ในหลักสูตรนี้ เราจะใช้เวลาส่วนใหญ่ไปกับการพิจารณาคุณสมบัติทางกายภาพของดาวฤกษ์ แน่นอน เราต้องเชื่อมโยงคุณสมบัติทางกายภาพเหล่านี้กับปริมาณที่วัดได้ในที่สุด แต่ขอเวลาเล็กน้อยเพื่อพูดคุยเกี่ยวกับแสงจากดาวในความหมายทางทฤษฎี ในการประมาณค่าแรก เราจะถือว่าดวงดาวเป็นทรงกลมที่สมบูรณ์แบบซึ่งมีองค์ประกอบและอุณหภูมิที่สม่ำเสมอ โดยแผ่รังสีออกมาเป็นวัตถุสีดำที่สมบูรณ์แบบ เรามาทบทวนคุณสมบัติของรังสีวัตถุดำกัน

การแผ่รังสีร่างกายดำ

ตามกฎทั่วไป ร่างกายปล่อยรังสีในลักษณะเฉพาะที่ขึ้นอยู่กับอุณหภูมิของพวกมัน พิจารณาวัสดุชิ้นเล็กๆ ที่อุณหภูมิ (T) หากวัสดุนี้เป็นตัวปล่อย (และตัวดูดซับ) ที่สมบูรณ์แบบของรังสี ปริมาณพลังงานทั้งหมดที่ปล่อยออกมาต่อวินาที ความส่องสว่าง (L) คือ

โดยที่ (A) คือพื้นที่ของแพตช์ (&sigma) คือ ค่าคงที่สเตฟาน-โบลต์ซมันน์และ (T) มีหน่วยวัดเป็นเคลวิน

เห็นได้ชัดว่านี่เป็นหน้าที่ของอุณหภูมิที่แข็งแกร่ง การเพิ่มอุณหภูมิของดาวแม้เพียงเล็กน้อยก็จะเพิ่มความส่องสว่างได้ไม่น้อย

ถ้าอุณหภูมิของดาวเพิ่มขึ้น 10% ความส่องสว่างของดาวจะเพิ่มขึ้นกี่เปอร์เซ็นต์?

ประเมินความสว่างของคุณเอง แสดงผลลัพธ์ทั้งเอิร์กต่อวินาทีและหน่วยวัตต์

ในการประมาณที่ดี ดาวฤกษ์เกือบจะมีลักษณะเป็นสีดำและเกือบเป็นทรงกลม ซึ่งหมายความว่าสามารถประมาณความส่องสว่างทั้งหมดของดาวฤกษ์ได้จากรัศมี (R) และอุณหภูมิ (T)

ในการวัดความส่องสว่างของดาว พูดอย่างเคร่งครัด เราจะต้องรวบรวมโฟตอนทุกดวงที่มันปล่อยออกมาโดยการสร้างทรงกลมที่ล้อมรอบมันอย่างสมบูรณ์ (ทรงกลม Dyson) มันเป็นไปไม่ได้. ปริมาณที่เราสามารถวัดได้จริงคือ ฟลักซ์: พลังงานที่ไหลผ่านบางพื้นที่ในช่วงเวลาหนึ่ง ใน cgs หน่วยของฟลักซ์คือ

ฟลักซ์ที่วัดจากดาวฤกษ์ควรลดลงเมื่อดาวเคลื่อนห่างจากมัน ตามกฎกำลังสองผกผัน ดังนั้น หากเราสามารถวัดฟลักซ์จากดาวฤกษ์ และเรารู้ระยะห่างของมัน และเราถือว่ามันปล่อยรังสีไอโซทรอป เราสามารถคำนวณความส่องสว่างของมันได้

ในวันที่อากาศแจ่มใส การไหลของดวงอาทิตย์ที่พื้นผิวโลกจะอยู่ที่ประมาณหนึ่งล้านเอิร์ก/ตร.ซม./วินาที

ความส่องสว่างของดวงอาทิตย์คืออะไร?

สเปกตรัมของรังสีวัตถุดำ

วัตถุร้อนไม่เพียงแต่ปล่อยพลังงานจากแต่ละหน่วยพื้นที่ต่อเวลาหนึ่งหน่วยเวลามากกว่าวัตถุเย็นเท่านั้น แต่การแผ่รังสีของวัตถุเหล่านี้ยังประกอบด้วยความยาวคลื่น ความถี่ หรือพลังงานผสมกันที่แตกต่างกัน ในเชิงคุณภาพลาวาที่อุณหภูมิ 1,000 เคลวินจะเรืองแสงเป็นสีแดงหม่น:

ในขณะที่เปลวไฟออกซีอะเซทิลีนที่ 3200 K เป็นสีขาวอมฟ้า:

ในเชิงปริมาณ จุดสูงสุดของการกระจายพลังงานสเปกตรัมของวัตถุจะเปลี่ยนเป็นความยาวคลื่นที่สั้นกว่า (หรือความถี่ที่สูงกว่า) เมื่ออุณหภูมิสูงขึ้น:

มีความสัมพันธ์ง่ายๆ ระหว่างอุณหภูมิของวัตถุสีดำกับความยาวคลื่นที่ความเข้ม (*) ถึงจุดสูงสุด:

(*) พลังงานต่อหน่วยพื้นที่ต่อหน่วยเวลาต่อความยาวคลื่นหน่วย

ในช่วงเปลี่ยนศตวรรษที่ 20 นักฟิสิกส์ชาวเยอรมัน Max Planck ได้ค้นพบนิพจน์ทางคณิตศาสตร์สำหรับสเปกตรัมของรังสีที่ปล่อยออกมาจาก คนดำ, วัตถุ (สมมติ) ที่ดูดซับรังสีที่ตกกระทบทั้งหมด ฟังก์ชัน "Planck" นี้สามารถแสดงได้สองวิธี:

ระวังอย่าสับสนระหว่างนิพจน์สองอย่างนี้

หน่วยของ (B_< u>) และ (B_) ต่างกัน แต่คุณจะได้สิ่งเดียวกัน -- ฟลักซ์หรือที่เรียกว่าพลังงานต่อหน่วยพื้นที่ต่อหน่วยเวลา -- หากคุณรวมนิพจน์ใดไว้เหนือ passband เฉพาะบางรายการ ตัวอย่างเช่น พิจารณาตัวกรองที่เป็นสี่เหลี่ยมธรรมดาที่ครอบคลุมพื้นที่ที่มองเห็นได้ทั้งหมด:

ขีดจำกัดของตัวกรองนี้คือ

ดังนั้นเราควรได้ฟลักซ์รวมที่เท่ากันหากเราประเมินอินทิกรัลตัวใดตัวหนึ่งเหล่านี้อย่างเหมาะสม:

คุณสามารถประเมินอินทิกรัลเหล่านี้เพื่อค้นหาฟลักซ์ทั้งหมดผ่าน passband ได้หรือไม่? คุณสามารถประมาณการลำดับความสำคัญได้โดยสมมติว่าสเปกตรัมของวัตถุทั่วทั้ง passband ที่มองเห็นได้ทั้งหมดเป็นค่าคงที่ โดยมีค่าที่เหมาะสมสำหรับตรงกลางของ passband (เช่น 6000 Angstroms = 6E-5 cm = 5E14 Hz)

ทำการคำนวณโดยประมาณของฟลักซ์ทั้งหมดผ่าน passband ด้านบนสำหรับ T = 5600 K คุณได้รับผลลัพธ์แบบเดียวกันสำหรับการผสานรวมในช่วงความยาวคลื่นเช่นเดียวกับที่คุณทำสำหรับการผสานรวมผ่านความถี่หรือไม่

ในการทำงานได้ดี คุณอาจใช้วิธีตัวเลขดังนี้:

  • แบ่ง passband ออกเป็นช่วงเล็ก ๆ ของความยาวคลื่นหรือความถี่
  • ประเมินฟังก์ชันพลังค์ที่จุดศูนย์กลางของแต่ละช่วงเวลา
  • สมมติว่าสเปกตรัมมีค่าคงที่ตลอดช่วง และประมาณอินทิกรัลในช่วงเวลานี้เป็นผลิตภัณฑ์
  • เพิ่มผลิตภัณฑ์ทั้งหมดผ่าน passband

คุณสามารถอ่านคำอธิบายโดยละเอียดเพิ่มเติมเกี่ยวกับเทคนิคการรวมเชิงตัวเลขอย่างง่ายนี้ได้ในหมายเหตุบางส่วนสำหรับหลักสูตรฟิสิกส์การคำนวณ

แหล่งที่มาของสเปกตรัมทางดาราศาสตร์

ในช่วงหลายปีที่ผ่านมา นักดาราศาสตร์ได้วัดและสอบเทียบสเปกตรัมของแหล่งกำเนิดท้องฟ้าหลายประเภท หากคุณต้องการสเปกตรัมจริง ในหน่วยจริง พิจารณาดู

    โดยผักดอง (1985) คุณสามารถค้นหาข้อมูลที่เป็นตารางในฐานข้อมูลที่ค้นหาได้อย่างดีด้วย Simbad โดย Gunn และ Stryker (1983) มีอยู่ในเวอร์ชันออนไลน์เช่นกัน โดย เคนนิคัตต์ (1992). อีกครั้ง ใช้ SIMBAD เพื่อเข้าถึงไฟล์ FTP

คุณต้องระมัดระวังไม่ให้หน่วยที่ใช้วัดฟลักซ์สับสน ตัวอย่างเช่น ในที่นี้ สเปกตรัมของดาวฤกษ์อย่างดวงอาทิตย์ของเรา ซึ่งเป็นดาวแคระ G2 ในหน่วยของฟลักซ์ต่อความยาวคลื่นหน่วยต่อตารางเซนติเมตรต่อวินาที นี่เป็นวิธีปกติในการรายงานการไหลของดาว และมักเรียกว่า Flam สั้น ๆ.

เปรียบเทียบการแจกแจงฟลักซ์สัมพัทธ์สำหรับดาวฤกษ์ที่คล้ายกันเมื่อวางแผนเป็น F(แลมบ์ดา) กับเป็น F(nu) ยอดเขาเกิดขึ้นที่สถานที่ต่างกันโดยสิ้นเชิง!


แสงพื้นหลังนอกดาราจักรและความทึบของรังสีแกมมาของจักรวาล

แสงพื้นหลังนอกดาราจักร (EBL) เป็นหนึ่งในปริมาณการสังเกตพื้นฐานในจักรวาลวิทยา พลังงานทั้งหมดที่ปล่อยออกมาจากแหล่งกำเนิดนอกดาราจักรที่ได้รับการแก้ไขและไม่ได้รับการแก้ไข และแสงจากพื้นหลังที่กระจายอย่างแท้จริง ยกเว้นพื้นหลังไมโครเวฟคอสมิก (CMB) มีส่วนทำให้ความเข้มและการกระจายพลังงานสเปกตรัม ดังนั้นมันจึงมีบทบาทสำคัญในการทดสอบจักรวาลวิทยาสำหรับการก่อตัวและวิวัฒนาการของวัตถุและดาราจักรดาวฤกษ์ และสำหรับการกำหนดขีดจำกัดการปล่อยพลังงานแปลกใหม่ในจักรวาล EBL ยังมีบทบาทสำคัญในการแพร่กระจายพลังงานที่สูงมาก γ-รังสีที่ถูกทำให้อ่อนลงระหว่างทางมายังโลกโดยการสร้างคู่ γγ ปฏิสัมพันธ์กับ EBL และ CMB EBL ส่งผลกระทบต่อสเปกตรัมของแหล่งที่มา ซึ่งส่วนใหญ่เป็นแบบ blazars ในระบอบการปกครองพลังงาน ∼10 GeV–10 TeV ความรู้เกี่ยวกับความเข้มและสเปกตรัมของ EBL จะช่วยให้สามารถกำหนดสเปกตรัมบลาซาร์ที่แท้จริงในระบบการปกครองพลังงานที่สำคัญซึ่งสามารถใช้ในการทดสอบกลไกการเร่งอนุภาคและพลังงานที่สูงมาก (VHE) γ- รูปแบบการผลิตรังสี ในทางกลับกัน ความรู้เกี่ยวกับภายใน γ-ray สเปกตรัมและการตรวจจับ blazars ที่ redshifts ที่สูงขึ้นเรื่อยๆ จะกำหนดข้อจำกัดที่แข็งแกร่งใน EBL และวิวัฒนาการของมัน เอกสารนี้ทบทวนการพัฒนาล่าสุดในการกำหนด EBL และผลกระทบต่อความเข้าใจในปัจจุบันเกี่ยวกับแหล่งกำเนิดและกลไกการผลิตของ γ- รังสีใน blazars และการปล่อยพลังงานในจักรวาล การตรวจสอบสรุปด้วยบทสรุปและทิศทางในอนาคตในเทคนิค Cherenkov Telescope Array และในหอสังเกตการณ์บนพื้นดินและอวกาศด้วยอินฟราเรดซึ่งจะช่วยเพิ่มความรู้ของเราเกี่ยวกับ EBL และต้นกำเนิดและการผลิตพลังงานที่สูงมาก γ-รังสี

ไฮไลท์

► เราตรวจสอบขีดจำกัดปัจจุบันและการตรวจจับแสงพื้นหลังนอกดาราจักร (EBL) ► เรานำเสนอรายการแหล่งกำเนิดรังสีแกมมาและลักษณะสเปกตรัม GeV–TeV ► การหาสเปกตรัม EBL จากแหล่งกำเนิดรังสีแกมมาต้องอาศัยความรู้เกี่ยวกับสเปกตรัมแหล่งกำเนิดภายใน และในทางกลับกัน ► จักรวาลมีความโปร่งใสต่อรังสีแกมมา 400 GeV จนถึงการเลื่อนสีแดงที่ 0.4 และรังสีแกมมา TeV ถึง ⩽2 เป็นการเปลี่ยนสีแดงที่ ∼0.2 ► สเปกตรัม EBL สามารถใช้เพื่อกำหนดข้อจำกัดในการปล่อยพลังงานจักรวาลวิทยาและกลไกการผลิตรังสีแกมมา


3. การกำหนดความหนาแน่นของคอลัมน์ IV21 และ H2 พารามิเตอร์

3.1. ความหนาแน่นของคอลัมน์ของเส้นโลหะ

เราระบุเส้นดูดกลืนระหว่างดวงดาว 23 เส้นสำหรับไอออน 8 ตัว รวมถึง S ii , Si ii , Fe ii และ O i ขั้นแรก ความหนาแน่นของคอลัมน์ไอออนถูกประมาณโดยใช้วิธีความลึกเชิงแสงที่ชัดเจน (AOD) จาก Savage & Sembach (1991) และ Sembach & Savage (1992) อย่างไรก็ตาม เราพบว่าวิธีนี้ไม่เหมาะสมสำหรับสายตาเหล่านี้เนื่องจากความอิ่มตัวที่ไม่ได้รับการแก้ไข เมื่อมีเส้นไม่กี่เส้นสำหรับไอออนแต่ละตัว วิธีการนี้จะสะดวกกว่าสำหรับการหาค่าความหนาแน่นของคอลัมน์มากกว่าวิธีอื่นๆ เช่น การวิเคราะห์เส้นโค้งของการเติบโตหรือรูทีนการปรับโปรไฟล์โดยละเอียด S/N ของ

30 สำหรับ FUV spectra สำหรับ PG1144+615 เพียงพอสำหรับใช้กับวิธี AOD ซึ่งออกแบบมาสำหรับสเปกตรัม S/N สูง (S/N ≥ 20) ในสเปกตรัมที่มี S/N ต่ำ มีข้อผิดพลาดอย่างเป็นระบบเนื่องจากความสัมพันธ์ระหว่าง AOD และฟลักซ์ที่สังเกตได้ซึ่งนำไปสู่ความหนาแน่นของคอลัมน์ที่ประเมินค่าสูงเกินไป (Fox et al. 2005a)

ในการทดลองครั้งที่สอง เพื่อหลีกเลี่ยงข้อผิดพลาดที่สำคัญของวิธี AOD เราใช้การวิเคราะห์เส้นโค้งของการเติบโตเพื่อประเมินความหนาแน่นคอลัมน์จริงขั้นสุดท้ายของไอออนแต่ละตัวได้ดีขึ้น โดยใช้การทดสอบการลดขนาด χ 2 (สมการ (1)) FWHM ที่เหมาะสมที่สุดและความหนาแน่นของคอลัมน์ถูกประเมินสำหรับไอออนแต่ละตัวที่มีเส้นดูดกลืนที่แยกวิเคราะห์แล้วสามเส้นขึ้นไปโดยใช้ความกว้างที่เท่ากันที่วัดได้:

ความหนาแน่นของคอลัมน์ที่เหมาะสมที่สุดและ FWHM สำหรับอะตอมแต่ละสปีชีส์และ H . แต่ละตัว2 เจ ระดับนั้นพบได้โดยการย่อเล็กสุด χ 2 ความกว้างที่เท่ากันที่วัดได้สำหรับเส้นดูดกลืนแต่ละเส้นแสดงไว้ในตารางที่ 1 จากนั้นจึงคำนวณค่าประมาณ FWHM ขั้นสุดท้ายโดยใช้ค่าเฉลี่ยถ่วงน้ำหนักที่สม่ำเสมอของ FWHM ที่เหมาะสมที่สุดซึ่งพบสำหรับ Fe ii และ S ii ต่อจากนั้นทำการทดสอบการลดขนาด χ 2 สำหรับแต่ละไอออนโดยใช้ค่าเฉลี่ย FWHM และวัดความกว้างที่เท่ากันเพื่อประเมินความหนาแน่นของคอลัมน์สุดท้าย นู๋ฟันเฟือง.

ตารางที่ 1. Interstellar Absorption Line ความกว้างเทียบเท่า

ไอออน λ (Å) EW (กม. วินาที -1 )
(1) (2) (3)
ฉัน N 1199.5 109.7 ± 10.6
ฉัน N 1200.2 90.4 ± 7.0
ฉัน N 1200.7 115.4 ± 9.5
ฉัน N 1134.9 99.1 ± 11.0
ฉัน N 1134.1 59.3 ± 6.5
โอ ฉัน 1039.2 95.7 ± 13.4
โอ ฉัน 976.4 41.3 ± 10.5
โอ ฉัน 936.6 63.7 ± 17.6
ซิ ii 1304.3 91.6 ± 13.5
ซิ ii 1020.6 49.5 ± 7.0
อัล ii 1670.7 116.4 ± 14.1
พี ii 1152.8 25.4 ± 5.1
ส ii 1250.5 29.8 ± 3.3
ส ii 1253.8 45.3 ± 3.2
ส ii 1259.5 57.5 ± 3.1
อาอี 1048.2 43.7 ± 5.7
เฟ ii 2344.2 163.7 ± 15.6
เฟ ii 1608.4 76.1 ± 7.0
เฟ ii 1144.9 60.9 ± 8.6
เฟ ii 1121.9 40.0 ± 6.5
เฟ ii 1143.2 30.1 ± 5.9
เฟ ii 1125.4 21.3 ± 5.4
เฟ ii 2260.7 19.4 ± 4.8
เฟ ii 1133.6 14.6 ± 4.9

การสร้างคอนตินิวอัมเหมาะกับการวัด F(วี) สำหรับแต่ละบรรทัดได้รับการพิสูจน์แล้วว่าเป็นงานที่น่าเบื่อเนื่องจากการผสมสเปกตรัมของดวงดาวและสเปกตรัมการดูดกลืนเมฆ โปรไฟล์เส้นแต่ละเส้นได้รับการติดตั้งแบบจำลองการดูดกลืนดาวโดย S.J. O'Toole ก่อนการปรับต่อแบบต่อเนื่องเพื่อระบุเส้นดูดกลืนดาว แบบจำลองดาวฤกษ์ที่อธิบายไว้ใน (O'Toole et al. 2004 O'Toole & Heber 2006) สร้างขึ้นโดยใช้แบบจำลองบรรยากาศ LTE แบบมีสายโลหะที่มีความเป็นโลหะจากแสงอาทิตย์ และสังเคราะห์โดยใช้โปรแกรม LNFOR สำหรับเส้นดูดกลืนระหว่างดวงดาวแต่ละเส้น พหุนามเลเจนเดรอันดับที่หนึ่งถึงอันดับสามถูกติดตั้งเข้ากับพื้นที่ใกล้เคียงที่ไม่มีเส้นบรรทัดภายใน ±100 กม. s -1

ข้อผิดพลาดอย่างเป็นระบบในความหนาแน่นของคอลัมน์เกิดขึ้นจากความพอดีแบบต่อเนื่องที่เลือกและช่วงความเร็วที่เลือกของเส้นดูดกลืน ข้อผิดพลาดเนื่องจากช่วงความเร็วที่เลือกนั้นประมาณโดยการเปลี่ยนช่วงความเร็ว ±5 km s -1 ในขณะที่ข้อผิดพลาดที่เกี่ยวข้องกับความพอดีของคอนตินิวอัมจะพบได้จากตัวแก้สมการพหุนาม (ดู Sembach & Savage 1992) รูปที่ 3(a) และ (b) แสดงเส้นดูดกลืนระหว่างดวงดาวแต่ละเส้นพร้อมกับความพอดีของคอนตินิวอัมที่เลือกไว้ (เส้นสีน้ำเงิน) โชคดีสำหรับไอออนิกทั้งสามชนิด เป็นไปได้ที่จะใส่คอนติเนนตาที่แบนราบตลอดแนวการดูดซึม เส้นดูดกลืน Si ii -1304, S ii -1259 และ S ii -1253 มีความเหมาะสมกับลำดับที่สูงกว่าเพื่อพิจารณาการดูดกลืนดาวฤกษ์ที่ระบุโดยแบบจำลองของ O'Toole & Heber (2006) ทั้งสามบรรทัดนี้พอดีกับความต่อเนื่องแบบแบนเพื่อวัดข้อผิดพลาดจากลำดับที่สูงกว่าพอดี การเปลี่ยนแปลงเฉลี่ยของ นู๋(วี) สำหรับเส้นดูดกลืน Si ii λ1304 และ S ii λ1259 เพิ่มขึ้น 8% ความหนาแน่นของคอลัมน์ของสายดูดกลืน S ii λ1253 เพิ่มขึ้นมากกว่า 50% ซึ่งคิดเป็นค่าความผิดพลาด

รูปที่ 3 (a) บนซ้าย: GBT 21 ซม. สเปกตรัมในทิศทางของ PG1144+615 แผงที่เหลืออยู่: ตรวจพบสเปกตรัมเส้นดูดกลืน FUV 13 เฟรมสำหรับไอออน 8 ตัวที่พุ่งเข้าหา PG1144+615 เส้นทึบสีดำ ในช่วงความเร็ว ±300 km s −1 ความพอดีที่ประมาณไว้สำหรับแต่ละบรรทัดจะแสดงสำหรับแต่ละบรรทัดด้วยเส้นทึบสีน้ำเงิน เราสังเกตว่าคอนตินิวอัมที่พอดีไม่ได้จำลองคอนตินิวอัมสำหรับสายการดูดกลืนอื่นๆ ที่อยู่ติดกับการดูดกลืน IVMC ความแตกต่างนี้เกิดจากการใช้พหุนามลำดับขั้นต่ำเพื่อให้พอดีกับสายการดูดกลืน IVMC เท่านั้นและไม่ใช่ที่อยู่ในภูมิภาคโดยรอบ ความพอดีของพหุนามเหล่านี้ถูกสร้างขึ้นโดยไม่มีแบบจำลองดาวฤกษ์ของ O'Toole เนื่องจากมักไม่เหมือนกับสเปกตรัมอย่างแม่นยำ ความพยายามของเราในการอธิบายเส้นดูดกลืนดาวสามารถมองเห็นได้จากรูปร่างคอนตินิวอัมที่ผิดปกติของ Si ii 1304 และความจริงที่ว่าคอนตินิวอัม Si ii 1259 ใกล้ -20 กม. s -1 ไม่ผ่านข้อมูล(b) ตรวจพบสเปกตรัมเส้นดูดกลืน FUV ที่เหลืออีกแปดเฟรมสำหรับไอออนแปดตัวไปยัง PG1144+615 ตามที่อธิบายไว้ใน (a) แผงด้านล่างซ้ายสามแผงเป็นตัวอย่างของ FUV H2 เส้นการดูดซึม ช่วงความเร็วที่เลือกของ dv = −75 ถึง −35 km s −1 แสดงโดยเส้นแนวตั้งสองเส้นประ สังเกตภายในช่วงความเร็วคือความกว้างและความไม่แน่นอนเทียบเท่าที่วัดได้ของเส้นดูดกลืน เส้นดูดกลืนระหว่างดวงดาวอื่น ๆ ที่อยู่ในพื้นที่ใกล้เคียงจะแสดงข้อความสีเขียว โดยที่ตัวเลขแต่ละตัวหมายถึง H to2 และส่วนบนของการเปลี่ยนแปลงที่สอดคล้องกัน เจ ระดับ

ความอิ่มตัวของเส้นทำให้เกิดข้อผิดพลาดที่ใหญ่ที่สุดในการประมาณความหนาแน่นของคอลัมน์ ในกรณีที่ไม่อิ่มตัว ทุกเส้นของไอออนเดี่ยวสามารถหาค่าเฉลี่ยเพื่อประเมินความหนาแน่นของคอลัมน์สุดท้ายได้ อย่างไรก็ตาม การแพร่กระจายของ นู๋AOD(วี) ค่าอย่างน้อยสองปัจจัยบ่งชี้ถึงความอิ่มตัวที่เป็นไปได้ และดังนั้นจึงเป็นขีดจำกัดที่ต่ำกว่าสำหรับความหนาแน่นของคอลัมน์ เราพบว่ามีการแพร่กระจายจำนวนมากของ นู๋AOD(วี) ค่าระหว่างเส้นการดูดกลืนที่ต่างกันสำหรับไอออนเดียวกัน ในการวัด AOD การแพร่กระจายของค่าที่ใหญ่ที่สุดอยู่ในช่วงเกือบสองลำดับความสำคัญสำหรับ Ni และ Fe ii ทำให้เราสรุปได้ว่าวิธีการ AOD ไม่น่าเชื่อถือ

จากแปดไอออนที่ตรวจพบ มีเพียง S ii , Fe ii และ O i เท่านั้นที่มีสายการดูดกลืนแสงสามเส้นหรือมากกว่านั้นที่จำเป็นสำหรับการทดสอบ χ 2 อย่างเพียงพอ อย่างไรก็ตาม เส้นดูดกลืน O i นั้นลึกและได้รับผลกระทบจากความอิ่มตัว ดังนั้นจึงไม่ได้ใช้สำหรับการทดสอบ χ 2 FWHM ที่เหมาะสมที่สุดพบว่ามีไว้สำหรับ Fe ii และ S ii ดังนั้น ค่าเฉลี่ยสุดท้ายของ FWHM ของ ถูกใช้เป็นการประมาณที่ถูกต้องของ FWHM สำหรับไอออนทั้งหมด รวมถึงค่าที่วัดเพียงบรรทัดเดียว สำหรับการสาธิต รูปที่ 4 แสดงการลดขนาดเส้นดูดกลืน S ii ที่แก้ไขแล้ว χ 2 ที่ 1250 Å, 1253 Å และ 1259 Å เราพบความหนาแน่นของคอลัมน์สำหรับ S ii ของ เราทราบดีว่าเราสมมติได้อย่างมีประสิทธิภาพว่าไอออนทั้งหมดอยู่ในก๊าซเดียวกันเพื่อแปลงความกว้างเทียบเท่าที่วัดได้ให้เป็นความหนาแน่นของคอลัมน์ ตารางที่ 2 แสดงรายการการวัดทั้งหมด นู๋ฟันเฟือง ค่าของไอออนทั้งแปดที่ตรวจพบ

รูปที่ 4 S ii เส้นโค้งของการเติบโต เส้นทึบให้ นู๋ สำหรับ FWHM ซึ่งเหมาะสมที่สุดโดยใช้เฉพาะเส้น S ii เส้นประเป็นเส้นโค้งการเติบโตสำหรับ FWHM ซึ่งเป็น FWHM ที่ดีที่สุดขั้นสุดท้ายโดยใช้ข้อมูลจากเส้น Fe ii

ตารางที่ 2 ความหนาแน่นของคอลัมน์และความเป็นโลหะ

ไอออน บันทึก นู๋ฟันเฟือง Z อา [X/H ผม ] c
(1) (2) (3) (4) (5)
ฉัน N −4.67 ± 0.89 −4.17 −0.50 ± 0.89
โอ ฉัน −4.16 ± 0.43 −3.31 −0.85 ± 0.43
ซิ ii −5.15 ± 0.57 −4.49 −0.66 ± 0.57
อัล ii −6.67 ± 1.21 −5.55 −1.12 ± 1.21
พี ii −6.97 ± 0.16 −6.59 −0.38 ± 0.16
ส ii −5.31 ± 0.12 −4.88 −0.43 ± 0.12
อาอี −6.51 ± 0.35 −5.60 −0.91 ± 0.35
เฟ ii −5.79 ± 0.21 −4.50 −1.29 ± 0.21

หมายเหตุ ความอุดมสมบูรณ์ของไอออนวัดจาก นู๋ฟันเฟือง และล็อก < นู๋(สูง ผม ) (ซม. −2 )> = 20.04 ± 0.04 b ความอุดมสมบูรณ์ของธาตุพลังงานแสงอาทิตย์ที่นำมาจาก Asplund et al. (2009). c ความอุดมสมบูรณ์ของไอออนเทียบกับค่าความอุดมสมบูรณ์ของดวงอาทิตย์

3.2. ความหนาแน่นของคอลัมน์ Hi

เราประเมินความหนาแน่นคอลัมน์ H i ในทิศทางของ PG1144+615 โดยใช้สเปกตรัมการปล่อย GBT 21 ซม. ที่ใกล้ที่สุด แผงด้านบนของรูปที่ 3 (a) แสดงสเปกตรัม GBT ที่ใกล้กับแหล่งที่มาของพื้นหลังมากที่สุด จะเห็นได้อย่างชัดเจนว่าเมฆมีองค์ประกอบความเร็วสองส่วน องค์ประกอบแบบกว้างที่ความเร็ว −51 km s -1 และส่วนประกอบที่แคบที่ −48 km s -1 ความหนาแน่นของคอลัมน์ทั้งหมด นู๋(H i ) ประมาณการโดยการรวมอุณหภูมิความสว่าง Tบี ในช่วงเวลาความเร็วของส่วนประกอบทั้งสอง ส่งผลให้ความหนาแน่นของคอลัมน์รวมของล็อก <นู๋(สูง ผม ) ( ซม. −2 )> = 20.13 ± 0.02

ตามที่ระบุไว้ในแผนที่ EBHIS การแผ่รังสีที่แผ่กว้าง 21 ซม. มีความสัมพันธ์ที่ดีกับการปล่อย FIR จาก IVMC ซึ่งติดตามฝุ่นที่ถูกความร้อนจากสนามรังสีระหว่างดวงดาว (ISRF, รูปที่ 1) แม้ว่าการปล่อย FIR ที่สว่างจะผิดปกติสำหรับ IVC ส่วนใหญ่ (เช่น Wakker 2006) การมีอยู่ของมันบ่งชี้ว่า IV21 มีส่วนประกอบของฝุ่นจำนวนมาก ในรูปที่ 2 เรานำเสนอ 1° . สองตัว × ภาพ 1° ของบริเวณ IV21 เพื่อแสดงโครงสร้างเมฆในบริเวณใกล้เคียงกับ PG1144+615 แผงด้านซ้ายแสดง EBHIS นู๋(Hi) แผนที่ที่มีความละเอียด 94 ในขณะที่ด้านขวาแสดง the IRAS แผนที่ 100 ไมครอน ความละเอียด 3' เราไม่สังเกตเห็นโครงสร้างย่อยที่มีนัยสำคัญในบริเวณใกล้เคียง PG1144+615 ผ่านการตรวจสอบด้วยสายตาขนาด 22 μm ปรีชาญาณ รูปภาพ (รูปที่ 1(b))

เพื่อหาปริมาณผลกระทบของโครงสร้างขนาดเล็กที่เป็นไปได้ เราประเมินความหนาแน่นของคอลัมน์ H i โดยจำลองลำแสง H i ที่เล็กกว่าโดยใช้ 100 μm IRAS ภาพ Boulanger และคณะ (1985) แสดงให้เห็นว่า IRAS การปล่อยฝุ่นอินฟราเรดของเมฆเซอร์รัสของดาราจักรมีความสัมพันธ์ที่ดีกับการปล่อย H i โดยมีอัตราส่วนที่สม่ำเสมอระหว่างการปล่อย MIR และความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ของ ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(สูง ผม ) = 1.4 ± 0.3 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) สำหรับ 20° × สนามละติจูดสูง 18° Boulanger & Perault (1988) ได้ทำการศึกษาการแผ่รังสีอินฟราเรดในวงกว้างซึ่งมีต้นกำเนิดจากส่วนประกอบของตัวกลางระหว่างดวงดาว (ISM) ภายใน 1 kpc ของดวงอาทิตย์โดยการเปรียบเทียบ IRAS แผนที่อินฟราเรด, H i , CO และการสังเกตคลื่นวิทยุอย่างต่อเนื่อง แม้ว่าการค้นพบนี้จะชี้ให้เห็นว่าปริมาณฝุ่นและ ISRF นั้นคงที่ในระดับ 100 ชิ้น พวกเขาพบว่ามีปัจจัยสามกระจายใน ผม100μm/นู๋(Hi) จากสนามหนึ่งไปอีกสนามหนึ่ง ตัวอย่างเช่น ภาคเหนือ ( > 50°) และทางใต้ ( < −50°) พบว่าแคปกาแลกติกมี ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(สูง ผม ) ค่า 0.92 ± 0.14 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) และ 0.79 ± 0.06 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) ตามลำดับ ในทางกลับกัน ฟิลด์ระหว่าง || = 30° มี a ผม100μm/นู๋(สูง ผม ) ระหว่าง (1.1–1.4) × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) และสำหรับ || > 10°, ผม100μm/นู๋(สูง ผม ) = 0.85 ± 0.05 × 10 −20 (MJy sr -1 ซม. 2 ) พวกเขาแย้งว่าการแพร่กระจายนี้เกิดจากการแปรผันใน ISRF เนื่องจากเห็นค่าที่ใหญ่ที่สุดในบริเวณใกล้เคียงกับสมาคม OB ในขณะที่ค่าต่ำสุดอยู่ในทิศทางของการต่อต้านศูนย์กลางทางช้างเผือก

เราใช้ IRAS แผนที่การปล่อยก๊าซ 100 ไมครอนของพื้นที่เมฆเพื่อประเมินฟลักซ์ FIR ของ IV21 สำหรับขนาดลำแสงต่างๆ รวมถึง GBT เราทำสิ่งนี้โดยลดความละเอียดของแผนที่ FIR โดยใช้รูทีน IDL FILTER_IMAGE เพื่อแปลงจาก IRAS ขนาดลำแสงที่ 100 μm ให้ได้ขนาดลำแสงที่ต้องการ เพื่อประมาณการโดยนัย ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(Hi ) ที่ความละเอียดของข้อมูล 21 ซม. เราปรับแผนที่ 100 μm ให้เรียบเป็นความละเอียดของกล้องโทรทรรศน์ GBT (θFWHM = 91) หาความเข้มในทิศทางของ PG1144+615 เป็น to ผม = 0.43 (MJy sr −1 ) เราพบอัตราส่วนความหนาแน่นต่อความหนาแน่นของคอลัมน์ ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(สูง ผม ) ของ 0.32 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) โดยใช้บันทึกที่วัดได้ <นู๋(สูง ผม ) (ซม. −2 )> จาก 20.13 หากใช้ตามมูลค่า แสดงว่า FIR ถึง นู๋(H i ) อัตราส่วนใน IV21 ที่เป็นเพียงหนึ่งในสามของอัตราส่วนปกติสำหรับพื้นที่ใกล้เคียงสุริยะของ

1 × 10 −20 (MJy sr -1 ซม. 2 )

ใช้ ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(Hi) อัตราส่วนที่เราประมาณโดยนัย นู๋(H i ) เป็นฟังก์ชันความละเอียดสำหรับลำแสงขนาดต่างๆ (ตารางที่ 3) ข้อมูล FIR ให้หลักฐานบางอย่างสำหรับโครงสร้างขนาดเล็กภายในลำแสง 91 GBT เมื่อเต็ม 4 ' IRAS ความละเอียด 100 μm การปล่อย FIR เท่ากับ 74% ของค่าที่พบเมื่อปรับให้เรียบเป็น 91 อย่างไรก็ตาม หากปริมาณเมฆมากเป็นแสงอาทิตย์ แสดงว่า นู๋(H i ) เล็กลงห้าเท่าเมื่อวัดด้วยลำแสงดินสอไปทาง PG1144+615 เมื่อเทียบกับการวัดในลำแสง 91 GBT นี้ค่อนข้างไม่น่า ตัวอย่างเช่น Wakker และคณะ (2001) ศึกษาความแตกต่างระหว่างความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ที่วัดจากขนาดลำแสงต่างๆ โดยใช้ข้อมูลความละเอียดสูง (1'–2') ของหัววัด HVC/IVC แปดตัวที่มีข้อมูลอินเตอร์เฟอโรเมตริก 21 ซม. (กล้องโทรทรรศน์ Westerbork และ ATCA) เมื่อเปรียบเทียบกับความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ที่ประเมินจากการสังเกตความละเอียดที่ต่ำกว่าด้วยกล้องโทรทรรศน์ Effelsberg พวกเขาพบว่า นู๋(สูง 1'–2')/นู๋(สูง 9') อัตราส่วนแตกต่างกันไปน้อยกว่า 25% เมื่อไม่นานมานี้ ในการศึกษาโครงสร้างขนาดเล็กของ ISM Wakker et al (2011) ใช้ข้อมูลเส้นดูดกลืนแสง Lyα จาก STIS เพื่อวัดความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ในลำดินสอไปทาง 59 นิวเคลียสกาแลคซี่ที่ทำงานอยู่ (AGN) เพื่อเปรียบเทียบกับความหนาแน่นของคอลัมน์ที่วัดจากการสังเกตการณ์ทางวิทยุ (การสำรวจ GBT และ LAB ขนาด 9'–36') พวกเขาพบว่าโดยเฉลี่ย นู๋(ไฮ ไอ ไลลา)/นู๋(สูง 21 ซม.) อัตราส่วนแตกต่างกันไประหว่าง 0.8 ถึง 1.2 อย่างมีประสิทธิภาพ Wakker และคณะ (2001, 2011) พบว่าจำเป็นต้องมีข้อผิดพลาดอย่างเป็นระบบ 20% เพื่อพิจารณาโครงสร้างขนาดเล็กเมื่อทำการวัด นู๋(H i ) ด้วยลำแสงขนาด 9' และข้อผิดพลาดนี้จะลดลงตามขนาดลำแสงที่ลดลง เพื่อพิจารณาการแก้ไขลำแสงของเราและความเป็นไปได้ที่ยังไม่ถูกนับสำหรับโครงสร้างขนาดเล็ก เราได้รวมข้อผิดพลาดที่เป็นระบบใน นู๋(H i ) สำหรับการคำนวณหาความอุดมสมบูรณ์ เนื่องจากเราจำลองลำแสงขนาด 4 ฟุต เราจึงใช้ข้อผิดพลาดอย่างเป็นระบบ 10% ทำให้บันทึกการประมาณการขั้นสุดท้าย <นู๋(สูง ผม ) ( ซม. −2 )> = 20.04 ± 0.04 เราสังเกตว่าทิศทางของ PG1144+615 นั้นผิดปกติตรงที่ยอดรวม นู๋(H i ) ถูกครอบงำโดย IVC (ดู Lockman & Condon 2005)

ตารางที่ 3 นู๋(สวัสดี ) โดยนัยโดย ผม (100 μm) เป็นฟังก์ชันของขนาดลำแสง

' อา ผม100 ไมโครเมตร ผม/ผม91 บันทึก นู๋(ผม ) d บันทึก นู๋(ไฮ )obs อี
4.0 f 0.35 0.74 20.04 ⋅⋅⋅
6.0 0.34 0.80 20.03 ⋅⋅⋅
8.0 0.39 0.92 20.09 ⋅⋅⋅
9.1 0.43 1.00 20.13 20.13 (GBT)
9.4 0.44 1.02 20.14 20.20 (เอบีไอเอส)
15.0 0.64 1.49 20.30 ⋅⋅⋅
20.0 0.81 1.89 20.41 ⋅⋅⋅
36.0 1.14 2.66 20.55 20.31(แล็บ)

หมายเหตุ ขนาดลำแสง ข วัด IRAS ความเข้ม 100 μm (MJy sr −1 ) สำหรับ θ' c อัตราส่วนของความเข้ม 100 μm ระหว่าง θ' และ θ = 91 (GBT) d ความหนาแน่นของคอลัมน์ H i โดยนัยโดย ผม100 ไมโครเมตร และ ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(สูง ผม ) =0.32 × 10 −20 (MJy sr -1 ซม. 2 ) e ความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ที่สังเกตได้จากแผนที่ข้อมูล H i ดั้งเดิม ฉ ผม100 ไมโครเมตร ในต้นฉบับ IRAS บีม (3' × 5').

เราสังเกตว่าค่าประมาณของเราของ ผม100μm/นู๋อัตราส่วน (H i ) ยังต่ำกว่าที่ประมาณไว้สำหรับการถ่ายคร่อมคร่อมสองกลุ่ม PG1144+615 โดย Weiß et al (1999). พวกเขาพบว่า ผม100μm/นู๋(สูง ผม ) เป็น 0.93 ± 0.18 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) และ 0.97 ± 0.20 × 10 −20 (MJy sr −1 cm 2 ) สำหรับกอซ้ายและขวาตามลำดับ อย่างไรก็ตาม ค่าประมาณเหล่านี้เป็นค่าเฉลี่ยสำหรับแต่ละกอและบริเวณรอบๆ

มีส่วนประกอบของก๊าซความเร็วต่ำจางๆ (±30 km s -1 , รูปที่ 3(a)) ซึ่งกระจายไปทั่วภูมิภาค IVMC ทั้งหมด ซึ่งแตกต่างจากสเปกตรัม 21 ซม. ที่สามารถแยก IVMC และส่วนประกอบก๊าซความเร็วต่ำในพื้นที่ความเร็ว ข้อมูลอินฟราเรดแสดงคอมโพสิตของฝุ่นที่ปล่อยออกมาจากส่วนประกอบทั้งสอง ดังนั้น การปล่อย FIR (รูปที่ 1(a)) จะถูกปนเปื้อนโดยการปล่อยส่วนประกอบที่มีความเร็วต่ำ ตามหลักการแล้ว ความเข้มรวม 100 μm ควรเท่ากับผลรวม เจLVCนู๋(สวัสดี ,L)+เจIMVCนู๋(Hi ) โดยที่ นู๋(Hi ,L) คือความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ขององค์ประกอบความเร็วต่ำและ เจLVC และ เจIMVC คืออัตราส่วนระหว่างการปล่อย FIR และความหนาแน่นของคอลัมน์ H i สำหรับส่วนประกอบทั้งสอง เพื่อประมาณการผลงานของ เจLVCนู๋(สูง i ,L) ไปที่ความเข้มรวม 100 μm เราทำการทดสอบ χ 2 โดยใช้การวัดที่วัดได้ ผม100 ไมโครเมตร ที่ 0.43 (MJy sr -1 ) และความหนาแน่นของคอลัมน์โดยประมาณของ IVMC และก๊าซความเร็วต่ำจากข้อมูล GBT เราพบว่าในขณะที่ เจIMVC ประพฤติตัวค่อนข้างดีและสามารถจำกัดค่าได้ ±30% ของค่าที่วัดได้ ผม100 ไมโครเมตร/นู๋(สูง ผม ) อัตราส่วน 0.32 × 10 −20 (MJy sr -1 ซม. 2 ), เจLVC ล้มเหลวในการบรรจบกับมูลค่าทางกายภาพ เราตีความการค้นพบนี้เป็นข้อบ่งชี้ว่าการมีส่วนร่วมของก๊าซความเร็วต่ำต่อผลรวม ผม100 ไมโครเมตร เป็นเรื่องเล็กน้อย

3.3. ประมาณการความเป็นโลหะ

เราวัดปริมาณไอออนที่กำหนดเป็น Z ≡ log (X/H i ) สำหรับแต่ละไอออน X โดยใช้อัตราส่วนเส้นของความหนาแน่นของคอลัมน์ไอออน นู๋ฟันเฟือง, และ นู๋(ไฮ ). ความคลาดเคลื่อนทั้งหมดในความอุดมสมบูรณ์ถูกประมาณโดยการขยายความคลาดเคลื่อนเชิงเส้นมาตรฐานของข้อผิดพลาดทั้งหมดใน นู๋ฟันเฟือง และ นู๋(ไฮ ). สำหรับการประมาณค่าความอุดมสมบูรณ์แต่ละครั้ง ความคลาดเคลื่อนทั้งหมดจะแสดงในรูปของข้อผิดพลาดบนและล่างอันเนื่องมาจากการแปลงลอการิทึม ความอุดมสมบูรณ์ของไอออนโดยประมาณทั้งหมดและข้อผิดพลาดตามลำดับแสดงไว้ในตารางที่ 2

ในการวัดความเป็นโลหะของ IV21 Z/Zขั้นแรก เราคำนวณปริมาณไอออนแต่ละตัวเทียบกับปริมาณแสงอาทิตย์ [X/H i ] ≡ Zอาที่ไหน อา เป็นค่าประมาณความสมบูรณ์ของแสงอาทิตย์มาตรฐานลอการิทึมที่นำมาจากการทบทวนองค์ประกอบพลังงานแสงอาทิตย์ของ Asplund et al (2009). ความอุดมสมบูรณ์ของไอออนที่วัดได้ทั้งหมดเกี่ยวกับค่าพลังงานแสงอาทิตย์แสดงไว้ในตารางที่ 2 การวัดที่เชื่อถือได้มากที่สุดสำหรับ S ii และ Fe ii ซึ่งเป็นไอออนเดียวที่มีเส้นดูดกลืนสามเส้นขึ้นไปที่จำเป็นในการจำกัดความหนาแน่นของคอลัมน์โดยใช้เส้นโค้ง- วิธีการเจริญเติบโต โดยหลักการแล้ว อัตราส่วน [S ii /H i ] อาจแตกต่างจาก S/H เนื่องจากผลกระทบของไอออไนเซชัน (เช่น ส่วนหนึ่งของเมฆอาจแตกตัวเป็นไอออนที่มีทั้ง H ii , S ii และ S iii ) อย่างไรก็ตาม ผลกระทบนี้ไม่สำคัญที่ความหนาแน่นของคอลัมน์ H i ด้านบน

5 × 10 19 ซม. −2 . โดยหลักการแล้ว อัตราส่วน [O i /H i ] จะให้ความเป็นโลหะได้ดีกว่า [S ii /H i ] เนื่องจากไอออไนเซชันของ O i ถูกรวมเข้ากับอัตราส่วนของ H i ผ่านปฏิกิริยาการแลกเปลี่ยนประจุ อย่างไรก็ตาม ค่า FWHM ที่ค่อนข้างเล็กประกอบกับความแรงของเส้น O i ที่วัดได้ ทำให้ความหนาแน่นของคอลัมน์ O i ที่ได้รับค่อนข้างไม่แน่นอน สุดท้าย เนื่องจากปริมาณฝุ่นจำนวนมากในคลาวด์ โลหะที่เป็นโลหะ Fe ii มักจะไม่สามารถอธิบายความเป็นโลหะของเมฆโดยรวมได้อย่างแม่นยำ ดังนั้น เมื่อใช้ความหนาแน่นคอลัมน์ S ii เท่านั้น เราพบว่า IV21 มีความเป็นโลหะใต้แสงอาทิตย์ของล็อก (Z/Z) = −0.43 ± 0.12 เดกซ์

เพื่อตรวจสอบผลกระทบของโครงสร้างไอออไนเซชันต่อความอุดมสมบูรณ์ของไอออน เราใช้รหัสโฟโตไอออไนเซชัน CLOUDY (Ferland et al. 1998) เพื่อสร้างแบบจำลอง IVC แบบแผ่นซึ่งมีความหนาแน่นสม่ำเสมอ เราใช้เรขาคณิตของคลาวด์ที่ง่ายที่สุด เนื่องจากโครงสร้างสามมิติโดยรวมของ IVC ไม่เป็นที่รู้จักและเพื่อลดเวลาในการคำนวณ เนื่องจากตำแหน่งของ IV21 เราจึงตั้งค่าความอุดมสมบูรณ์ของ CLOUDY เป็นรูปแบบการลดรัศมีของ Savage & Sembach (1991) และถือว่าเมฆเป็นโลหะของบันทึก (Z/Z) = −0.43 เดกซ์ เราใช้ ISRF ที่อธิบายไว้ใน Fox et al (2005b). โมเดลนี้รวมสเปกตรัมตั้งแต่ 90 ถึง 912 Å (ครอบงำโดยดาว OB) ที่นำมาจาก Bland-Hawthorn & Maloney (1999) กับสเปกตรัมย่านสุริยะของ Mezger et al (1982) จาก 912 ถึง 2400 ต. ความเป็นโลหะและข้อผิดพลาดที่ได้รับสำหรับไอออนทั้งแปดจะแสดงในรูปที่ 5 (จุดสีดำ) สำหรับการเปรียบเทียบ ปริมาณไอออนที่บอกเป็นนัยสำหรับเมฆที่มีความเป็นโลหะเท่ากับ −0.43 ดวงอาทิตย์และรูปแบบการพร่องที่เหมือนรัศมีมาตรฐานก็จะแสดงขึ้นเช่นกัน (จุดสีแดง) ช่วงของความเป็นโลหะที่คาดหวังไว้สำหรับการแพร่กระจายของการแก้ไขไอออไนเซชันโดยให้ระยะทางคงที่ที่ 1 kpc และช่วงของความหนาแน่นของปริมาตร ( = 1 และ 10 ซม. −3 ) ช่วงความเป็นโลหะที่คาดไว้เหล่านี้ยังแสดงในรูปที่ 5 เป็นวงเล็บสีส้มและแสดงไว้ในตารางที่ 2 โลหะที่วัดได้ทั้งหมดใน IV21 นั้นสอดคล้องกับค่าที่คาดไว้สำหรับคลาวด์ที่มีบันทึก (Z/Z) = −0.43 dex, รูปแบบการพร่องคล้ายรัศมีและการแก้ไขไอออไนเซชันบนคลาวด์โดยให้สนามรังสีสมมติขึ้น อย่างไรก็ตาม เมทัลลิก Fe ii , Ar i และ Al ii ที่คาดการณ์ไว้จะต่ำกว่าค่าที่คาดไว้เล็กน้อย ความไม่แน่นอนอย่างมากของ O i เกิดจากการที่เส้นดูดกลืนลึกและได้รับผลกระทบจากความอิ่มตัว

รูปที่ 5 ปริมาณไอออนโดยประมาณที่สัมพันธ์กับค่าสุริยะ สำหรับ IV21, [X/H i ] ปริมาณไอออนโดยประมาณของเราจากสเปกตรัม FUV แสดงโดยเพชรสีดำ เพชรสีแดงแสดงค่าที่คาดหวังสำหรับรูปแบบการลดรัศมีมาตรฐาน โดยถือว่ามีความเป็นโลหะของเมฆโดยรวมของท่อนซุง (Z/Z) = −0.43 เดกซ์ ช่วงที่แสดงโดยแถบสีส้มบ่งชี้การแพร่กระจายของการแก้ไขไอออไนเซชันที่พบโดยใช้แบบจำลองคลาวด์โดยสมมติว่ามีระยะห่างคงที่ที่ 1 kpc และช่วงของความหนาแน่น: = 1 ซม. −2 (แถบแนวนอนหนา) และ = 10 ซม. −2 (แถบแนวนอนแบบบาง) เราพบว่าผลลัพธ์ของเรามีความสัมพันธ์ที่ดีกับผลลัพธ์ที่คาดการณ์โดยแบบจำลองการถ่ายภาพแบบคลาวด์

3.4. ความมุ่งมั่นของH2 พารามิเตอร์

ตามวิธีการที่อธิบายไว้ใน Wakker (2006) เราได้รับ H2 ความหนาแน่นของคอลัมน์สำหรับการหมุนแต่ละครั้ง (เจ) ไปในทิศทางของ PG1144+615 โดยใช้สเปกตรัมการดูดกลืนแสงของ FUV วิธีนี้ประกอบด้วยหลายขั้นตอน โดยเริ่มจากการปรับความต่อเนื่องของ H . ที่เลือกไว้แบบต่างๆ2 เส้นการดูดซึม สเปกตรัมของดาวฤกษ์ที่อยู่เบื้องล่างทำให้เกิดความซับซ้อนของการปรับคอนตินิวอัมให้มากที่สุด2 เส้นถูกมองเห็นเทียบกับเส้นดูดกลืนดาว ดังนั้นแต่ละคอนตินิวอัมจึงเหมาะสมสำหรับ H . แต่ละตัว2 สายดูดกลืนในลักษณะเดียวกับสายดูดกลืนไอออน (ดูหัวข้อ 3.1)

ต่อไปเราเลือก H2 เส้นที่ถือว่ามีประโยชน์สำหรับการวัดความกว้างเทียบเท่าที่แม่นยำ เริ่มต้นด้วยสเปกตรัมปกติ ชุดของเส้นที่เรียงตามความแรงของการสั่นสำหรับแต่ละเส้น เจ ระดับถูกแสดง จากการตรวจสอบด้วยสายตา เส้นดูดกลืนจะถูกเลือกหากไม่มี (1) เส้นโลหะระหว่างดวงดาว (2) H . ที่อยู่ใกล้เคียง2 เส้น และ (3) แทรกแซงการดูดกลืนระหว่างดาราจักร เส้น AGN ที่แท้จริง และการปล่อยก๊าซเรือนกระจก แต่ละ (เจ) ระดับเราวัดความกว้างเท่ากันของแต่ละH2 เส้นดูดกลืนในช่วงความเร็วของ

25 km s -1 ศูนย์กลางรอบ −48 km s −1 ความหนาแน่นของคอลัมน์และ FWHM ถูกประเมินสำหรับแต่ละ (เจ) ระดับโดยใช้การทดสอบการลดขนาด χ 2 (สมการ (1))

ความหนาแน่นของคอลัมน์โดยประมาณขึ้นอยู่กับ FWHM โดยประมาณอย่างมาก FWHM ที่เหมาะสมที่สุดสำหรับแต่ละคน เจ ระดับโดยทั่วไปจะแตกต่างกันเนื่องจากสัญญาณรบกวนแบบสุ่มและความไม่แน่นอนในคอนตินิวอัมที่ติดตั้ง เป็นไปได้เช่นกันว่าความกว้างต่างกันจริง แต่ข้อมูลของเราไม่อนุญาตให้เราทดสอบความเป็นไปได้นั้น อย่างไรก็ตาม หากเราสันนิษฐานว่า . ทั้งหมด เจ ระดับต่าง ๆ มี FWHM เหมือนกัน พบความหนาแน่นของคอลัมน์ผลลัพธ์ที่ดีที่สุดผ่านการย่อเล็กสุดของ χ 2 ที่กำหนดค่าคงที่ของ FWHM

จากความหนาแน่นของคอลัมน์ที่เป็นผลลัพธ์ อุณหภูมิการกระตุ้นถูกประเมินผ่านการกระจายของ Boltzmann:

ที่ไหน เจ คือน้ำหนักทางสถิติและ อีเจ เป็นพลังงานกระตุ้นในระดับต่างๆ ดังนั้น สำหรับความหนาแน่นของคอลัมน์โดยประมาณสำหรับระดับการหมุนสามระดับแรก อัตราส่วนความหนาแน่นของคอลัมน์สามคอลัมน์ นู๋(1)/นู๋(0) และ นู๋(2)/นู๋(1) ถูกแก้สำหรับอุณหภูมิ ตู่01 และ ตู่12. ในทางทฤษฎี อุณหภูมิทั้งสองนี้จะเท่ากันหาก H2 มีความตื่นเต้นในการชนกันอย่างหมดจดและอยู่ในสมดุล อย่างไรก็ตาม เนื่องจากการกระตุ้นด้วยรังสี โดยทั่วไปจะสังเกตได้ว่า ตู่ เพิ่มขึ้นตามการเพิ่มขึ้น เจ ระดับ

ผ่านการวิเคราะห์สี่อันดับแรก เจ ระดับที่เราประเมินความหนาแน่นคอลัมน์โมเลกุลไฮโดรเจนของเมฆที่จะเป็น นอกจากนี้ เราพบค่าเฉลี่ย FWHM ของ W = 6.5 ± 0.6 km s -1 โดยมีอุณหภูมิกระตุ้นที่เกี่ยวข้องของ ตู่01 = 148 ± 21 K และ ตู่12 = ตู่32 = 171 ± 15 K. แผงด้านล่างของรูปที่ 3(b) แสดง H . ที่เลือก2 สเปกตรัมพร้อมกับความต่อเนื่องโดยประมาณ


การแปลงสเปกตรัมเป็นสี

บทความนี้นำเสนอสคริปต์ Python เพื่อจับคู่สเปกตรัมของความยาวคลื่นกับการแสดงสี ไม่มีวิธีเฉพาะในการทำเช่นนี้ แต่สูตรที่ใช้ในที่นี้ขึ้นอยู่กับฟังก์ชันการจับคู่สี CIE $ar(แลมบ์ดา)$, $ar(lambda)$ และ $ar(แลมบ์ดา)$. จำลองการตอบสนองของสีของ "ผู้สังเกตการณ์มาตรฐาน" โดยการจับคู่สเปกตรัมพลังงานของความยาวคลื่น $P(lambda)$ กับชุดของ ค่าตรีศูล, $X$, $Y$ และ $Z$ ซึ่งคล้ายกับการตอบสนองที่แท้จริงของ cone cell ทั้งสามประเภทในสายตามนุษย์

เริ่ม X &= int P(lambda)ar(แลมบ์ดา)mathrmlambda, Y &= int P(lambda)ar(แลมบ์ดา)mathrmlambda, Z &= int P(lambda)ar(แลมบ์ดา)mathrmแลมบ์ดา, end

$X$, $Y$ และ $Z$ สามารถทำให้เป็นมาตรฐานได้โดยการหารด้วยผลรวม (โดยสูญเสียข้อมูลเกี่ยวกับความสว่างของแสง):

$ x = frac, quad y = frac, quad z = frac = 1 - x - y $

ด้วยวิธีนี้ จำเป็นต้องใช้พารามิเตอร์เพียงสองตัวคือ $x$ และ $y$ เพื่ออธิบายสี (ให้แม่นยำยิ่งขึ้น the สีchrom) ของแสง แผนภาพสีมาตรฐาน CIE แสดงไว้ด้านล่าง

การแปลงเพิ่มเติมของ $(x, y)$ เป็นค่า RGB สำหรับเอาต์พุตโดยอุปกรณ์แสดงผลจำเป็นต้องมีการแปลงโดยเมทริกซ์สีที่เหมาะสม ในเชิงเรขาคณิต แผนที่นี้ชี้ไปที่ "ลิ้น" สีด้านบนไปยังเซ็ตย่อยของจุดภายใน "ขอบเขตสี RGB" ซึ่งเป็นพื้นที่สามเหลี่ยมที่ระบุ อา ระบบสี อาจถูกกำหนดโดยเมทริกซ์ของสีหลักสามสี (จุดยอดของสามเหลี่ยม) และ a จุดขาว: ชุดของ chromaticiy พิกัดที่กำหนด "สี" สีขาวเพื่อวัตถุประสงค์บางอย่าง

$ left( egin x_r & x_g & x_b y_r & y_g & y_b z_r & z_g & z_b end ight) left( egin r g b end ight) = left( egin x y z end ขวา). $

การคูณเวกเตอร์ของค่า $(x,y,z)$ โดยผกผันของเมทริกซ์นี้จึงให้ค่า RGB ที่อธิบายสีที่สอดคล้องกันภายในระบบที่กำลังใช้

ไม่ใช่คู่ $(x, y)$ ทั้งหมดที่จับคู่กับจุดภายในขอบเขต RGB (พวกเขาจะให้ค่าลบสำหรับองค์ประกอบอย่างน้อยหนึ่งองค์ประกอบ): วิธีหนึ่งในการจัดการกับสิ่งนี้คือการ "ทำให้อิ่มตัว" โดยการเพิ่มค่าของส่วนประกอบทั้งหมดเท่า ๆ กันจนกระทั่ง พวกเขาทั้งหมดไม่เป็นลบ

รหัสด้านล่างกำหนดคลาส ColourSystem สำหรับการแสดงและการใช้ระบบสี และยกตัวอย่างเฉพาะบางส่วน ฟังก์ชันการจับคู่ CIE นั้นอ่านได้จากไฟล์ cie-cmf.txt

นี่คือแอปพลิเคชันหนึ่งของคลาส ColourSystem: เพื่อให้เห็นภาพสีของวัตถุสีดำที่อุณหภูมิที่กำหนด และตัวอย่างที่ให้ไว้บนหน้าเว็บที่ยอดเยี่ยมนี้เกี่ยวกับการแสดงสีของสเปกตรัม รัศมีรัศมีของวัตถุสีดำถูกกำหนดโดย ฟังก์ชันพลังค์:


5. การทำนาย SED . ที่สังเกต

แบบจำลองการปล่อยฝุ่นจากความร้อนของส่วนที่ 4 ทำนายความหนาแน่นของฟลักซ์ต่อมุมที่เป็นของแข็ง เอ็มν ใน เช่น MJy sr -1 สำหรับความถี่เดียว ν อย่างไรก็ตาม ในทางปฏิบัติ เราต้องการจำกัดแบบจำลองของเราโดยใช้การวัดในวงกว้าง พลังค์/DIRBE bandpasses แต่ละอันมี Δν/ν

0.3. ทั้ง พลังค์ และผลิตภัณฑ์ข้อมูล DIRBE เสนอราคาความหนาแน่นของฟลักซ์ต่อมุมทึบใน MJy sr -1 ภายใต้ "IRAS แบบแผน" แม่นยำยิ่งขึ้น แต่ละค่าที่รายงานใน พลังค์ แผนที่ให้แอมพลิจูดของสเปกตรัมของกฎกำลังไฟฟ้าด้วย α = -1 ซึ่งประเมินที่ความถี่กลางของย่านความถี่ที่ระบุ โดยที่สเปกตรัมนี้รวมเข้ากับการส่งสัญญาณจะสร้างกำลังที่วัดด้วยโบโลมิเตอร์ เนื่องจากสเปกตรัมแบบจำลองของเราไม่เป็นไปตามแบบแผน α = −1 เราจึงได้คำนวณปัจจัยการแก้ไขสีเพื่อพิจารณา MBB (ตู่, β) รูปร่างสเปกตรัมและการส่งผ่านตามหน้าที่ของความถี่:

ที่นี่ νผม, คือความถี่กลางแบนด์ที่ระบุของแบนด์ νผม, กับ νผม, ∈ <100, 143, 217, 353, 545, 857, 1249.1352, 2141.3747, 2997.92458>GHz. หมายถึงการส่งผ่านสัมพัทธ์เป็นฟังก์ชันของความถี่สำหรับแถบ νผม. สำหรับแผนที่ HFI จะได้รับจาก พลังค์ เส้นโค้งการส่งที่ให้ไว้ในไฟล์ HFI_RIMO_R1.10.fits (ความร่วมมือของพลังค์ et al. 2013c). สำหรับ i100 และ DIRBE 140 μm, 240 μm เราได้นำเส้นโค้งการส่ง DIRBE ที่สอดคล้องกันมาใช้

การทำนายแบบจำลองสององค์ประกอบในแถบ νผม ภายใต้ IRAS การประชุมที่เรียกว่า ถูกสร้างเป็นการรวมเชิงเส้นของเงื่อนไข MBB ที่แก้ไขสี:

การแก้ไขสีของสมการ (7) ทำให้เราสามารถทำนายโดยการคำนวณความหนาแน่นของฟลักซ์แบบเอกรงค์ที่ความถี่กลาง νผม, แล้วคูณด้วยตัวประกอบ ในทางปฏิบัติ เราสอดแทรกการแก้ไขสีออกจากชุดของตารางค้นหาแบบหนึ่งมิติที่คำนวณล่วงหน้าซึ่งแต่ละรายการแสดงค่า β เดียวเป็นฟังก์ชันของ ตู่. เราจึงหลีกเลี่ยงความจำเป็นในการสอดแทรกทั้งใน β และ ตู่ โดยคำนวณเพียงชุดเล็ก ๆ ของปัจจัยการแก้ไขหนึ่งมิติสำหรับชุดค่า β ที่น่าสนใจโดยเฉพาะ (เช่น β = 1.67, 2.7, 1.63, 2.82 ดูตารางที่ 2) วิธีการแก้ไขสีนี้ทำให้การสุ่มตัวอย่าง MCMC ที่อธิบายไว้ในส่วนที่ 7.3 มีประสิทธิภาพในการคำนวณมากขึ้น โดยการหลีกเลี่ยงความจำเป็นในการทำอินทิกรัลในตัวเศษของสมการ (7) ทันทีสำหรับอุณหภูมิฝุ่นที่เสนอแต่ละรายการ เราได้เลือกที่จะคำนวณการแก้ไขสีบนพื้นฐานต่อ MBB เนื่องจากวิธีการนี้มีความหลากหลายมาก แบบจำลองสององค์ประกอบที่เป็นไปได้ทั้งหมด (และ MBB เดียว) เป็นการผสมผสานเชิงเส้นของ MBB ดังนั้นเราจึงสามารถใช้เครื่องจักรแก้ไขสีทั้งหมดของเราได้แม้ในเวลา เราอนุญาตพารามิเตอร์อื่นนอกเหนือจากอุณหภูมิ (เช่น 1) เพื่อเปลี่ยนแปลงและปรับเปลี่ยนรูปร่างสเปกตรัมของฝุ่น

ด้วยการแก้ไขสีเหล่านี้และการจัดรูปแบบที่กำหนดไว้ในส่วนที่ 4 ในมือ เราสามารถระบุแบบจำลองทางคณิตศาสตร์ที่เราจะใช้ เช่น ในระหว่างการสุ่มตัวอย่าง MCMC เพื่อทำนาย SED ที่สังเกตได้ การสังเกตที่คาดการณ์ไว้ในวง νผม มอบให้โดย

สมการนี้ค่อนข้างคล้ายกับสมการ (8) แต่มีความแตกต่างที่สำคัญสองประการ ขั้นแรก การทำให้เป็นมาตรฐานของ ถูกระบุโดย ซึ่งหมายถึง IRAS การประชุม พลังค์ ความเข้ม 545 GHz ตัวส่วนทำหน้าที่เพื่อให้แน่ใจว่า สำหรับกรณีของ νผม = 545 GHz มีความสม่ำเสมอในตัวเอง ประการที่สอง แต่ละเทอมในตัวเศษจะถูกคูณด้วยปัจจัยการแปลงหน่วย ปัจจัยนี้จำเป็นเพราะปัจจัยบางอย่างของ พลังค์ แผนที่ที่น่าสนใจมีหน่วยของ KCMB (100–353 GHz) ในขณะที่แผนที่ที่เหลือ (545–3000 GHz) มีหน่วยของ MJy sr −1 เราได้นำกลยุทธ์การทำนายแต่ละวงมาใช้ในหน่วยดั้งเดิม ไม่ว่าจะเป็น MJy sr −1 หรือ KCMB. ด้วยเหตุนี้ เราจึงประเมินในสมการ (9) ใน MJy sr -1 เสมอ และให้ = 1 (ไม่มีมิติ) สำหรับ νผม ≥ 545 กิกะเฮิร์ตซ์. สำหรับ νผม ≤ 353 GHz แสดงถึงปัจจัยการแปลงจาก KCMB ถึง MJy sr -1 กำหนดโดย (Planck Collaboration et al. 2013c, Equation (32))


ข้อมูลผลิตภัณฑ์สำหรับ ProMag Archangel 556 Ruger 10/22 Conversion Stock

ติดตั้งสิ่งนี้ ProMag Archangel 556 Ruger 10/22 Conversion Stock เพื่อให้ได้รูปลักษณ์และความรู้สึกของปืนสั้นแบบหัวแบน M4 ProMag ออกแบบปืนไรเฟิลเหล่านี้ด้วย ก้นปรับได้ 6 ตำแหน่ง ที่สามารถให้ความยาวดึงระหว่าง 10.25in - 14.25in. ProMag Archangel 556 Ruger 10/22 Drop-In Conversion Stock มี ด้ามปืนตามหลักสรีรศาสตร์ เพื่อการจับที่มั่นคงและความสะดวกสบายที่เพิ่มขึ้น สต็อกเหล่านี้สร้างขึ้นจากคาร์บอนไฟเบอร์ที่มีความแข็งแรงสูงและโพลีเมอร์ที่เสริมด้วยแก้วสำหรับแพลตฟอร์มที่ทนทานแต่น้ำหนักเบา อัพเกรดยูทิลิตี้และความแม่นยำของอาวุธของคุณด้วยสิ่งนี้ ProMag Archangel 556 AR-15 สไตล์สต็อคสำหรับ Ruger 10/22.


วิธีการแปลงจากความเข้มของร่างกายสีดำเป็น MJy/sr? - ดาราศาสตร์

วัตถุประสงค์ของการสัมมนาคือการทำความคุ้นเคยกับหัวข้อในการวิจัยทางดาราศาสตร์ในปัจจุบัน เรียนรู้การวิเคราะห์เชิงวิเคราะห์และสรุปบทความ และฝึกฝนทักษะการเตรียมตัวและการนำเสนอของคุณสำหรับการนำเสนอการบรรยายในการประชุมระดับมืออาชีพ ทุกคนต้องอ่านหนังสือทุกคาบเรียนและเตรียมมาเรียน การจัดเตรียมในแง่นี้หมายความว่าคุณได้อ่านบทความอย่างละเอียด ระบุประเด็นสำคัญใดๆ ที่คุณไม่เข้าใจ ค้นหาแนวคิดพื้นฐานบางอย่างที่คุณพบและตระหนักว่าบางทีคุณควรจะรู้ เป็นต้น เกรดของชั้นเรียนจะขึ้นอยู่กับคุณ การนำเสนอและระดับการเตรียมตัวสำหรับการสัมมนาของคุณ (60%) และการเข้าร่วมชั้นเรียนของคุณเมื่อคุณไม่ได้เป็นผู้บรรยาย (40%) นักเรียนแต่ละคนจะนำเสนอหนึ่งกระดาษ

สำหรับนักเรียนที่นำเสนอบทความ ต่อไปนี้คือคำแนะนำและคำแนะนำเฉพาะบางส่วน:

คุณอาจพบว่ากระดาษแผ่นเดียวไม่ได้ให้ข้อมูลพื้นฐานและเนื้อหาเบื้องต้นทั้งหมดแก่คุณในการนำเสนอการสัมมนาที่ดำเนินไปอย่างราบรื่น ดังนั้น คุณอาจจะต้องค้นหาเอกสารก่อนหน้าในหัวข้อนั้นและดึงข้อมูลบางส่วนจากบทความเหล่านั้นเพื่อพูดคุยของคุณ คุณไม่ต้องการที่จะลงน้ำในเรื่องนี้ การนำเสนอควรเป็นเวลา 30-45 นาที นั่นหมายความว่าคุณไม่ควรมีสไลด์พาวเวอร์พอยต์มากกว่า 20 สไลด์ คุณสามารถปรึกษาปัญหาใดๆ กับฉันได้ก่อนที่คุณจะนำเสนอ

โปรดเตรียมการนำเสนอของคุณในรูปแบบดิจิทัล เหมาะสำหรับการนำเสนอและแสดงผลด้วยคอมพิวเตอร์ ทิ้งไว้ 15 นาทีสำหรับการสนทนา เป็นการดีที่จะมาพร้อมกับหัวข้อสนทนาเช่น ปัญหาของกระดาษที่ไม่ชัดเจนสำหรับคุณ หรือส่วนต่าง ๆ ของกระดาษที่คุณไม่เห็นด้วย ถามคำถามกับผู้ชม ฯลฯ สิ่งสำคัญประการหนึ่งในการนำเสนอบทความคือต้องเข้าใจแรงจูงใจหลักของผู้เขียนและเส้นทางที่พวกเขาติดตามในบทความก่อน

โปรดทราบว่านี่เป็นการสัมมนา ไม่ใช่การสัมมนา ดังนั้นจึงอาจมีลักษณะทางเทคนิคมากกว่าและนำเสนอภาพรวมที่กว้างน้อยกว่า กล่าวอีกนัยหนึ่ง การเจาะลึกในบางประเด็นเป็นเรื่องที่ดี มันไม่ใช่การพูดคุยที่ได้รับความนิยม ดังนั้นจงต่อต้าน "fluff" มากเกินไป ในการนำเสนอที่ได้รับความนิยมมากกว่า เรามักจะเพิกเฉยต่อประเด็นสำคัญ แต่ในการวิจัย คุณไม่สามารถทำเช่นนั้นได้ และเป็นเรื่องปกติที่จะเสิร์ฟ (และย่อย) เนื้อสัตว์และมันฝรั่งเป็นระยะๆ

เพื่อช่วยให้ทุกคนเตรียมตัว (เช่น อ่านเอกสารที่ได้รับมอบหมาย!) ฉันจะสุ่มชื่อตอนเริ่มสัมมนาแต่ละครั้งและถามคำถามเกี่ยวกับกระดาษ จุดประสงค์ของการสัมมนาคือการกระตุ้นการอภิปรายและแลกเปลี่ยนความคิดเห็นและคำถาม ดังนั้น การเข้าร่วมชั้นเรียนจึงมีความสำคัญ และสิ่งนี้จะเกิดขึ้นได้ก็ต่อเมื่อคุณอ่านรายงานนี้

เราน่าจะพูดถึงเรื่องต่อไปนี้: พลวัตของกาแล็กซี, ก๊าซรัศมีและการไหลออก, ก๊าซโมเลกุลและการก่อตัวของดาว (โดยมุ่งไปที่ ALMA), กาแล็กซีวิทยุ, คุณสมบัติ HI ของดาราจักร ฯลฯ โดยทั่วไปแล้ว บทความแต่ละฉบับจะอิงตามวิทยุเฉพาะ กล้องโทรทรรศน์ (จานเดียวหรืออินเตอร์เฟอโรมิเตอร์) ระบอบความยาวคลื่น และเทคนิคการสังเกต

เคล็ดลับสำหรับการนำเสนอของคุณ:

อย่าแสดงตัวเลขจนกว่าคุณจะมีประเด็นที่ต้องทำ อธิบายคำอธิบายภาพและบทบาทของบุคคลในการพูดคุยและเอกสารของพวกเขา

หลีกเลี่ยงสีที่มองเห็นได้ยาก ได้แก่ สีพาสเทล สีเหลือง เป็นต้น

หลีกเลี่ยงการใส่ข้อความมากเกินไปในงานนำเสนอของคุณ อย่าอ่านจากการนำเสนอของคุณ ใช้สัญลักษณ์แสดงหัวข้อย่อยเพื่อปรับปรุงการพูดคุยของคุณ ทำให้แต่ละสไลด์มีจุดประสงค์เฉพาะ อย่าผสมหลายหัวข้อในสไลด์เดียว เพิ่มตัวเลขเพื่อแยกข้อความ

เผชิญหน้ากับผู้ฟังในระหว่างการพูดคุยของคุณ ใช้ตัวชี้

งานนำเสนอนี้ส่วนใหญ่เป็นแบบดิจิทัล แต่ฉันขอแนะนำให้คุณใช้ powerpoint แทนเครื่องมือ netscape ฉันใช้สิ่งนี้ที่นี่เพื่อให้เรามีข้อมูลนี้บนเว็บ นอกจากนี้ยังมีข้อความมากเกินไปที่จะทำให้เป็นการนำเสนอ PowerPoint ที่มีประสิทธิภาพ


กฎข้อที่ 33 ของชาวฟินีเซียนอิฐ Mas

เลข 33 ว่ากันว่าเป็นเลขปรมาจารย์ (ปรมาจารย์) อมร (AMEN) เป็นตัวเลขที่เทียบเท่ากับ 1+13+5+14=33 อาเมนเป็นพระเจ้าแห่งความจริง และ 33 หมายถึงจิตสำนึกของพระคริสต์ ในหนังสือเอโนค ภูเขาเฮอร์มอนเป็นสถานที่ซึ่ง Grigori “ Watchers, Sons of God or the Nephilim,” กลุ่มเทวดาตกสู่พื้นโลก และอยู่ที่ 33 องศาละติจูดและลองจิจูด

มีการสมคบคิดมากมายรอบๆ เส้นรุ้งเส้นขนานที่ 33 ซึ่งอยู่ห่างจากระนาบเส้นศูนย์สูตรของโลก 33 องศาเหนือ และมุม 33 องศาในความสามัคคี ไม่ว่าจะมีข้อเท็จจริงที่เป็นรูปธรรมใด ๆ ที่เชื่อมโยงพวกเขาเข้าด้วยกันในสัจธรรม ในความคิดของข้าพเจ้ายังไม่สามารถกำหนดได้โดยปราศจากความสงสัยอันมีเหตุอันควร แต่มีความบังเอิญที่แปลกประหลาดและรูปแบบของทั้งชาวฟินีเซียน (ซิโดเนีย/ฮีบรู/คานาอัน) และความพยายามของ Masonic ที่ดูเหมือนจะเชื่อมโยงทั้งสองเข้าด้วยกันในเวิลด์ไวด์เว็บที่จำเป็นต้องสำรวจโดยใช้เหตุผลมากกว่าเรื่องไร้สาระสมคบคิด

บางคนดูเหมือนจะคิดว่ามันต้องจัดการกับแผนการชั่วร้ายของ Masonic และหรือว่าเป็นพอร์ทัลพลังงานกริดบางประเภทไปยังเหล่าทวยเทพ แต่ฉันพบว่านี่เป็นเพียงทฤษฎีที่เผยแพร่โดยคนดูหมิ่นที่ไม่รู้จัก แต่ คิดว่าพวกเขาโดยการแพร่กระจายข้อมูลเท็จ

ในการศึกษาเส้นรุ้งเส้นขนานที่ 33 ที่ 33 องศาเหนือระนาบเส้นศูนย์สูตรของโลก ผมได้ค้นพบวิธีการสร้างแบบทั่วไปหรือวิธีการสร้างที่ดูเหมือนจะพิสูจน์ได้ว่าชาวฟินีเซียนที่เรารู้จักในฐานะนักเดินเรือทางทะเลรายแรกของโลก ผู้พิชิตและนาวิกโยธินพ่อค้าตั้งใจสร้างการตั้งถิ่นฐานหลายแห่งทั่วโลกตามแนวขนานที่ 33 การตั้งถิ่นฐานของชาวฟินีเซียนครั้งแรกเหล่านี้สามารถพบได้ทั่วโลกในสถานที่ต่างๆ เช่น ที่ฉันอาศัยอยู่ที่ซานดิเอโก แคลิฟอร์เนียในอเมริกาเหนือ และตามระดับที่ 33 คุณจะพบประเทศที่ก่อตั้งของชาวฟินีเซียนรายใหญ่ เช่น เลบานอน จอร์แดน โปรตุเกส โมร็อกโก และแอลจีเรีย , ลิเบีย, ซีเรีย, อัฟกานิสถาน, อิรัก, อิหร่าน, อิสราเอล ฯลฯ คุณจะพบว่าพวกเขาทั้งหมดตั้งอยู่ตามแนวขนานที่ 33

Masons ยังมี 33 องศาและติดตามงานฝีมือของพวกเขากลับไปที่ Phoenician King Hiram Abiff นี่ไม่ได้หมายความตามค่าเริ่มต้นว่าเนื่องจากเราเห็นหมายเลข 33 ว่ามีการสมรู้ร่วมคิดที่เป็นความลับเกี่ยวกับเส้นขนานที่ 33 และองศาที่ 33 ในความสามัคคี แต่มันทำให้เกิดความเชื่อมโยงที่น่าสนใจเมื่อคุณเริ่มศึกษาทั้งชาวฟินีเซียนและชาวเมสัน . ดังที่กล่าวไว้ ไม่มีอะไรเป็นเรื่องบังเอิญ และเมื่อต้องรับมือกับชาวฟินีเซียนและเมสัน เรื่องดังกล่าวเป็นจริงยิ่งกว่าที่เคย

ศาสตร์แห่งปริญญาที่ 33

ความจริงหลักที่ฉันพบในข้อ 33 เกี่ยวกับเวลา การเดินทาง ดวงอาทิตย์ และวิธีการที่ชาวฟินีเซียนใช้เพื่อหลีกเลี่ยงและตั้งถิ่นฐานทั่วโลก เพื่อที่จะบรรลุผลสำเร็จดังกล่าวในเวลาที่ไม่มีดาวเทียม คอมพิวเตอร์ หรือเข็มทิศสมัยใหม่ พวกเขาจะต้องมีระบบที่สอดคล้องกันซึ่งกษัตริย์ฟินิเซียน กะลาสี นักรบ ช่างก่ออิฐ และทาสต้องปฏิบัติตามเพื่อให้พวกเขาทั้งหมดอยู่ หน้าเดียวกันทั่วโลก แม้ว่าจะแยกจากกันด้วยมหาสมุทร ประเทศ และเวลาที่แตกต่างกัน

ข้าพเจ้าขอเสนอว่าชาวฟินีเซียนทำสิ่งนี้สำเร็จโดยทำตามกฎของวงกลมละติจูดที่ 33 องศาบนโลกที่พวกเขาประดิษฐ์ขึ้น และหลักฐานนี้สามารถพบได้ในการตั้งถิ่นฐานของชาวฟินีเซียนโบราณและสมัยใหม่หลายแห่ง ไม่พบการตั้งถิ่นฐานของชาวฟินีเซียนทั้งหมดในระดับ 33 แต่เพียงพอที่จะพิสูจน์ว่าทฤษฎีของฉันอาจถูกต้อง

กฎของวงกลมละติจูดที่ 33 องศานั้นอิงจากวงกลมตะวันออก - ตะวันตกในจินตนาการที่เชื่อมต่อสถานที่ทั้งหมด (ระดับความสูงละติจูด) ด้วยละติจูดที่กำหนด ตำแหน่งของตำแหน่งตามวงกลมละติจูดจะแสดงโดยลองจิจูด เวลาสำหรับการขึ้นและตกของดวงอาทิตย์มีไว้สำหรับสองแนวของละติจูดเหนือเท่านั้น - ที่ 33 และ 39 ไม่ได้ให้แม้แต่องศาที่ขวางระหว่าง 34 ถึง 38 ดังนั้น หากคุณอยู่บนเส้นขนานละติจูดที่ 34 ดวงอาทิตย์จะขึ้นอีกหนึ่งนาทีต่อมา และตกเร็วกว่าเส้นขนานที่ 33 หนึ่งนาทีเป็นต้น

ที่ละติจูดที่ 33 ดวงอาทิตย์จะมองเห็นได้เป็นเวลา 14 ชั่วโมง 20 นาทีในช่วงครีษมายัน และ 9 ชั่วโมง 58 นาทีในช่วงครีษมายัน เวลานี้กำหนดโดยกฎธรรมชาติที่ชาวฟินีเซียนได้ปฏิบัติตามจากเวลา เดินทางและปักหลักโลก กฎหมายเหล่านี้ยังอนุญาตให้พวกเขาค้นหา จัดการ และเดินทางได้อย่างง่ายดายระหว่างอาณาจักรของพวกเขาซึ่งเคยและแพร่กระจายไปทั่วโลกมาจนถึงทุกวันนี้

หลักสากลของกฎหมายระดับ 33 33

อย่างที่ฉันได้พูดไปก่อนหน้านี้ ชื่อของพวกฟินีเซียนถูกนำไปใช้กับพวกเขาโดยพวกลูกพี่ลูกน้องของพวกเขา ชาวกรีกโบราณ และพวกเขาเรียกตัวเองว่าชาวไซดอน และในพระคัมภีร์คือชาวฮีบรูและชาวอิสราเอล หนังสือประวัติศาสตร์และศาสนาตามเชื้อชาติที่เรารู้จักในพันธสัญญาเดิม (กฎหมายเก่า) ศูนย์กลางทางการเมืองโบราณหลักสองแห่งของชาวฟินีเซียนอยู่ที่เกาะศักดิ์สิทธิ์แห่งครีตในเมดิเตอร์เรเนียนที่เมืองไซดอน (ปัจจุบันคืออ่าวซุยดา) และเมืองพี่น้องที่ตั้งอยู่ที่ไซดอนในประเทศเลบานอน

ไซดอนยังเป็นที่รู้จักในนามไซดอนหรือ “เกรทไซดอน” เมืองแม่ ตั้งอยู่ที่ละติจูด 33.55993 และลองจิจูด 35.37564 ไซดอนตั้งอยู่ในที่ราบอันอุดมสมบูรณ์แคบ ๆ ระหว่างภูเขาเลบานอนและเมดิเตอร์เรเนียน 25 ไมล์ทางเหนือของไทร์ เป็นเมืองหลักของชาวฟินีเซียนที่ส่งเรือไปรอบ ๆ โดยใช้ดวงดาวเพื่อนำทางรอบโลกในทะเลเปิด พรมแดนด้านเหนือของคานาอันโบราณขยายไปถึงเมืองไซดอน (Gn 10:19) ต่อมา ยาโคบพูดถึงบริเวณนี้เป็นพรมแดนของเศบูลุน (Gn 49:13) และโยชูวารวมไว้เป็นส่วนหนึ่งของแผ่นดินที่สัญญาไว้กับอิสราเอล (ยช. 13:6) ไซดอนรวมอยู่ในมรดกของอาเชอร์บนพรมแดนด้านเหนือ (โยส 19:28)

นี่คือประเทศและที่ตั้งที่แน่นอนซึ่งอย่างน้อย 3,000 ปีได้จัดหาไม้ซีดาร์จำนวนมากที่จำเป็นต่อการสร้างเรือของชาวฟินีเซียนและบำรุงรักษาเรือของกองทัพเรือและนาวิกโยธินการค้าเพื่อแลกกับงานปักไหม แม่พิมพ์ โลหะ และแก้ว ซึ่งจะทำให้ไซดอนเป็นหนึ่งในท่าเรือหลักของพวกเขาและเป็นพิกัดเฉพาะที่พวกเขาจะใช้ในการเดินทางและตั้งรกรากโลก

ในพระคัมภีร์ ไซดอนก่อตั้งโดยไซดอน บุตรหัวปีของคานาอัน บุตรของฮาม ซึ่งสืบเชื้อสายมาจากชาวไซดอน ในไทร์และไซดอนปกครองฟีนิกซ์ซึ่งเป็นน้องชายของเจ้าชายฟินีเซียนและนักประดิษฐ์จดหมาย Cadmus of Thebes ในอียิปต์ จากชื่อฟีนิกซ์ ชาวกรีกใช้ชื่อของชาวฟินีเซียนกับชาวไซดอน

ใน Homer's Iliad and Odyssey มีการกล่าวถึงไซดอนและชาวไซดอน (17 ครั้ง:Iliad 6.290–91 23.743-44 Odyssey 4.83, 84, 618 13.272, 285 14.288, 291 15.118, 415, 417, 419, 425, 473) การใช้งานของ Homer ดูเหมือนจะเกี่ยวข้องกับคำว่า Sidonian กับชาวฟินีเซียนโดยทั่วไป (ดู 1 Kgs 5:6 Jidejian 1996:60 ด้วย)

1025 – 945 ปีก่อนคริสตกาล ยางองศาที่ 33 – ชาวอียิปต์เรียกชาวฟินีเซียนตามชื่อชาวทะเล ศูนย์กลางทางการเมืองหลักสองแห่งแรกแห่งแรกของพวกเขาตั้งอยู่ที่เมืองไซดอนบนเกาะศักดิ์สิทธิ์ของเกาะครีตและเมืองไซดอนในเลบานอน และเมืองที่มีความสำคัญรองลงมาคือเมืองไทร์ ประเทศเลบานอน ซึ่งเป็นที่ตั้งของตำนานของกษัตริย์ฮิราม

ยางอยู่ห่างจากเส้นขนานที่ 33 ไปทางเหนือไม่ถึง 20 ไมล์ ซึ่งเป็นส่วนหนึ่งของกฎหมายระดับ 33 ฮีรามเป็นกษัตริย์ฟินีเซียนแห่งเมืองไทระในรัชสมัยของกษัตริย์อียิปต์ ดาวิดและโซโลมอน (รามเสสที่ 2 และ 3) เขาเป็นมิตรกับทั้งสองคน กษัตริย์ฮีรามได้จัดหาต้นซีดาร์ให้กษัตริย์ดาวิด ช่างไม้และช่างก่อ ซึ่งช่วยสร้างบ้านให้ดาวิด

ในช่วงศตวรรษที่ 10 ก่อนคริสตกาล กษัตริย์ฮีรามแห่งเมืองไทร์ได้จัดหาช่างฝีมือ นักโลหะวิทยา ไม้ซีดาร์ การออกแบบสถาปัตยกรรม และสันนิษฐานว่าอาจเป็นสัญลักษณ์ลึกลับของสองเสานี้สำหรับการก่อสร้างพระวิหารของพระองค์ที่กรุงเยรูซาเลม (1 พงศ์กษัตริย์ 7: 13-22)

ชาวครีตัน Joannes Phocas (1185) ได้เขียนว่า ,”การจาริกแสวงบุญของ Joannes Phocas ในดินแดนศักดิ์สิทธิ์ (ในปี 1185 AD)” ซึ่งบันทึกโดย John นักบวช, Phocas ที่ศักดิ์สิทธิ์ที่สุดผู้ปฏิบัติ ศาสนาในเกาะ Patmos ที่เขาเห็นสถานที่ศักดิ์สิทธิ์ในปี 1185 ในตอนต้นของหนังสือเล่มนี้ถูกเขียนว่า “I ลูกชายของ Phocas แห่ง Crete เขียนชื่อนี้ไว้”

Phocas the Cretan ทิ้งคำอธิบายของ Sidon ไว้ “ถัดมา Sidon กับท่าเรือแฝดที่มีชื่อเสียง ซึ่งสถานการณ์ได้รับการอธิบายไว้อย่างน่าชื่นชมโดยนักประวัติศาสตร์ของ Leucippe5 เพราะถ้าคุณเยี่ยมชมสถานที่ที่มีท่าเรือและท่าเรือด้านนอก คุณจะพบ ความเป็นจริงเห็นด้วยกับคำอธิบายที่ให้ไว้ในงานเขียนของเขา นอกเมือง ในระยะประมาณสามลูกธนู มีโบสถ์แห่งหนึ่งล้อมรอบด้วยแนวเสายาวมาก ส่วนบนของแหกคอกซึ่งวางศิลาสี่ด้านไว้ตามรายงานของ พระคริสต์ผู้หยาบคาย พระผู้ช่วยให้รอดของโลก เคยยืนสอนฝูงชน”

ไซดอนได้รับการกล่าวขานว่าจะถูกทำลายเมื่อประมาณ 350 ปีก่อนคริสต์ศักราชโดยอเล็กซานเดอร์มหาราชใน 333 ปีก่อนคริสตกาล เมื่อยุคสมัยเฮลเลนิสติกของไซดอนเริ่มต้นขึ้น อเล็กซานเดอร์ในวัย 33 ปีและอายุสิบสามของรัฐบาล จากเขตแดนของเมืองไทระและเมืองไซดอน หญิงชาวฟินีเซียนชาวคานาอันที่พูดกับพระเยซูว่า ‘บุตรดาวิดเจ้าข้า ขอทรงเมตตาเถิด’ และพระเยซูทรงรักษาเธอให้หายเพราะนางแสดงความเชื่อในพระองค์ (มธ 15:21 -28 มก. 7 :24 -30). ขณะที่เปาโลกำลังเดินทางไปกรุงโรมในฐานะนักโทษ เขาได้รับอนุญาตให้ไปเยี่ยมเพื่อน ๆ ของเขาในเมืองนี้ (กิจการ 27: 1,3)

หลังจากไซดอนจากระดับ 33 มี Dido ผู้ก่อตั้งอาณานิคมของ Carthage ของชาวฟินีเซียน (Sidonian) ในแอฟริกา

875-848 ปีก่อนคริสตกาล องศาที่ 33 ของภูเขาคาร์เมล – Mount Carmel ในพระคัมภีร์ไบเบิลอยู่ทางใต้ของเมืองไฮฟาสมัยใหม่และทางตะวันตกของทะเลกาลิลีในอิสราเอล Mount Carmel อยู่ห่างจากเส้นขนานที่ 33 ไปทางใต้ไม่ถึง 20 ไมล์ ที่เมืองคาร์เมล เอลียาห์ผู้เผยพระวจนะชาวฟินีเซียนชาวฮีบรูยืนหยัดต่อสู้กับผู้เผยพระวจนะนอกศาสนา 850 คนและเอาชนะพวกเขา (1 พงศ์กษัตริย์ 18)

593-571 ปีก่อนคริสตกาล ในเอเสเคียลบทที่ 28 ผู้เผยพระวจนะได้เขียนขณะลี้ภัยอยู่ในบาบิโลน ซึ่งอยู่ไม่ไกลทางใต้ของเส้นขนานที่ 33 เอเสเคียลเขียนเกี่ยวกับผู้ปกครองเมืองไทร์ ยางอยู่ห่างจากเส้นขนานที่ 33 ไปทางเหนือไม่ถึง 20 ไมล์ คำพยากรณ์ของเอเสเคียลเรียกกษัตริย์เมืองไทระว่าร่ำรวยและมีฝีมือในการค้าขาย แต่หยิ่งผยองและถูกลิขิตให้พินาศ

‘ดังนั้นนี่คือสิ่งที่พระยาห์เวห์ตรัสว่า: “‘เพราะเจ้าคิดว่าเจ้าฉลาด เฉกเช่นพระเจ้า เราจะนำคนต่างชาติมาสู้กับเจ้า ประชาชาติที่โหดเหี้ยมที่สุด พวกเขาจะชักดาบออกมาต่อสู้กับความงามของเจ้า และสติปัญญาและเจาะความรุ่งโรจน์ของคุณ พวกเขาจะพาคุณลงไปที่หลุม และคุณจะตายอย่างโหดเหี้ยมในใจกลางทะเล ถ้าอย่างนั้นคุณจะพูดว่า “ฉันเป็นพระเจ้า” ต่อหน้าคนที่ฆ่าคุณเหรอ? คุณจะเป็นเพียงมนุษย์ ไม่ใช่พระเจ้า อยู่ในมือของผู้ที่สังหารคุณ เจ้าจะสิ้นพระชนม์ของผู้ที่ไม่ได้เข้าสุหนัตด้วยน้ำมือของคนต่างด้าว พระเจ้าตรัสว่า เราได้พูดแล้ว'”

ชาวฟินีเซียนแห่งอเมริกาเหนือระดับ 33

Hohokam ชื่อที่หมายถึงชาวทะเลในอเมริกาตะวันตกเฉียงใต้และที่ฉันระบุว่าเป็นชาวฟินีเซียนมีสถานที่ทางศาสนาที่สำคัญในรัฐแอริโซนาที่รู้จักกันในชื่อ Snaketown 30 ไมล์ (48 กม.) ทางตะวันออกเฉียงใต้ของฟีนิกซ์แอริโซนา พวกเขายึดครองดินแดนที่จะกลายเป็นสิ่งที่เรารู้จักในปัจจุบันในชื่อแอริโซนา ในสถานที่ต่างๆ เช่น เซดอนา (ซิโดเนีย) และฟีนิกซ์ เป็นเวลาประมาณ 2,000 ปีหรือมากกว่านั้นตั้งแต่ช่วงต้นคริสตศักราช 500 ถึงประมาณ ค.ศ. 1450 เมืองสเนคทาวน์ตั้งอยู่ทางเหนือประมาณ 5 ไมล์ ของเส้น 33 องศาที่แน่นอน ในขณะที่ซากปรักหักพังของหอดูดาวดาราศาสตร์ที่เรียกว่า Casa Grande ยังคงเหลืออยู่ประมาณ 5 ไมล์ทางใต้ของเส้น ฉันยังพบว่าพวกเขาเป็นชาวอเมริกากลุ่มแรกที่วางศิลาฤกษ์ที่กลายมาเป็นประเทศสหรัฐอเมริกา

ใกล้ฟีนิกซ์เป็นสถานที่ที่เรียกว่าหอดูดาว Circlestone (33 องศา 28 นาที) ซึ่งคุณจะพบสิ่งที่เรียกว่า "วงล้อยา" ที่สร้างจากกำแพงหินหนา 3 ฟุตและมีเส้นรอบวง 427 ฟุต นักวิจัยชาวนิวซีแลนด์และ Druid Martin Doutré ระบุว่าโครงสร้างนี้รวมรหัสการนำทางต่างๆ รวมถึง phi หรืออัตราส่วนทองคำ (1.618…)

Doutré กล่าวว่า “นักดาราศาสตร์โบราณนักคณิตศาสตร์ได้สร้างสถานที่เช่น Circlestone เป็นที่เก็บข้อมูลรหัสและสถานที่ที่สามารถสอนหลักการเก่าแก่ที่ผู้ริเริ่มศิลปะดาราศาสตร์ได้ ผู้ประทับจิตเหล่านี้เป็นเด็กที่ฉลาดและเฉลียวฉลาดที่สุด ผู้ซึ่งถูกกำหนดให้เป็น “ ไม่กี่คนที่จะเป็นพรแก่คนจำนวนมาก” หน้าที่ของพวกเขาคือการเรียนรู้ อนุรักษ์ และใช้ความรู้อันยอดเยี่ยมเพื่อประโยชน์ของสังคมในภูมิภาค และความรับผิดชอบของพวกเขาขยายไปสู่การสอนคนอื่นๆ อีกเป็นจำนวนมากตลอดช่วงชีวิตแห่งการบริการ”

เช่นเดียวกับฉัน Doutré เชื่อมโยงโครงสร้างเหล่านี้กับชาวฟินีเซียนซึ่งเขากล่าวว่าขุดทองแดงหลายล้านปอนด์ซึ่งถูกส่งกลับไปยังทะเลเมดิเตอร์เรเนียนตะวันออก เขาเขียนว่า “เห็นได้ชัดว่ามีเรือโบราณอยู่ทั่วโลกในการค้นหาทรัพยากรเป็นเวลาหลายพันปีก่อนคริสต์ศักราช แนวคิดทางคณิตศาสตร์ที่พบในโครงสร้างโบราณที่พังทลาย เช่น ปิรามิดหรือสโตนเฮนจ์ เป็นเครื่องยืนยันว่าอารยธรรมโบราณมีความรู้ที่สมบูรณ์เกี่ยวกับขนาดของโลก และวิธีการอ้างอิงตารางเพื่อนำทางไปยังจุดต่างๆ ของโลกได้สำเร็จ”

ความรู้ที่สมบูรณ์แบบนี้ที่ฉันชอบเรียกว่า “กฎข้อที่ 33 ของชาวฟินีเซียนมาโซนิก”

การเดินทาง 1,500 ไมล์ไปทางตะวันออกของฟีนิกซ์ตามละติจูด 33 ทางเหนือ เราจะพบ Moundvillesite ( 33°0′16.81″N 87°37′51.85″W ) ของสิ่งที่เรียกว่าแหล่งวัฒนธรรม Mississippian บนแม่น้ำ Black Warrior ใน Hale County ใกล้เมืองทัสคาลูซา แอละแบมา

เราพบชาวฟินีเซียนอีกครั้งภายใต้ชื่อชาวอเมริกันอินเดียนตามกฎขององศาที่ 33 ที่แม่น้ำซึ่งครั้งหนึ่งเคยถูกเรียกว่าแม่น้ำไซดอน และปัจจุบันรู้จักกันในชื่อแม่น้ำมิสซิสซิปปี้

ดินแดนหลุยเซียน่าเป็นส่วนหนึ่งของการซื้อหลุยเซียน่า 1803 ซึ่งอยู่ทางเหนือของเส้นขนานที่ 33 และถูกแบ่งที่เส้นขนานที่ 33 ฝ่ายเหนือภายใต้ดินแดนอินดีแอนาถูกเรียกว่า “เขตหลุยเซียน่า” และฝ่ายใต้เรียกว่า “ดินแดนแห่งออร์เลอองส์” การเป็นทาสถูกจำกัดและผู้อยู่อาศัยรวมถึงชนเผ่าอินเดียนจะถูกรวมเข้าเป็นสหภาพของสหรัฐอเมริกาตาม ต่อรัฐธรรมนูญ

กฎหมายของ Freemasons องศา 33RD – ในปี ค.ศ. 1756 ในเมืองชาร์ลสตัน รัฐเซาท์แคโรไลนา ไซต์เดิมก่อตั้งขึ้นสำหรับสภาสูงสุดของพิธีกรรมสก็อตโบราณและเป็นที่ยอมรับ เขตอำนาจศาลทางใต้ในสหรัฐอเมริกาและกฎหมายระดับ 33 เป็นที่รู้จักกันอย่างเป็นทางการว่า “the Mother Lodge หรือ Mother Supreme Council of the World” ก่อตั้งโดย Moses Lindo ในชื่อ King Solomon Lodge

เมื่อวันที่ 31 พฤษภาคม พ.ศ. 2344 สภาสูงสุดแห่งแรกของโลกที่สามสิบสามได้ประกาศการดำรงอยู่ด้วยคำขวัญ "Ordo ab Chao" (คำสั่งจากความโกลาหล) ประกาศระบบองศา 33 องศาใหม่ซึ่งรวมเอาภาคีแห่งความลับทั้งหมด 25 แห่งและเพิ่มอีกแปดระบบซึ่งรวมถึง 33 องศาผู้ตรวจราชการผู้ยิ่งใหญ่แห่งจักรพรรดิ

องค์กรใหม่นี้ประกาศการควบคุมการก่ออิฐระดับสูงในอเมริกา สภาสูงสุดประจำของโลกทุกวันนี้สืบเชื้อสายมาจาก Mother Supreme Council of Charleston (The Origins of the Scottish Rite: Copy of the Grand Constitutions of 1786 from the Archives of the Supreme Council, 33°, S.J., U.S.A. ในการเขียนด้วยลายมือของ Rev. Frederick Dalcho, ca. 1801–02)

ไม่น่าแปลกใจสำหรับคุณหลังจากอ่านบทความนี้ว่า Mother Lodge of the World ที่ควบคุมกฎของ Ordo ab Chao ระดับ 33 ซึ่งโดยบังเอิญตั้งอยู่บนเส้นขนานที่ 33

“โทรหาฉันแล้วฉันจะตอบคุณและบอกคุณถึงสิ่งที่ยิ่งใหญ่และไม่สามารถค้นหาได้ที่คุณไม่รู้” – เยเรมีย์ 33:3

การวิจัยอิฐเพิ่มเติมMA

“ บรรดาเมสันในโลกเก่าเหล่านี้มีความโดดเด่นเหนือใครคือชาวฟืนีเซียน พี่ชาย ป้อมใน “Antiquities of Freemasonry ของเขา” บอกเราถึงเครื่องหมายของ Masons ที่ยังคงมองเห็นได้บนฐานของวิหารแห่งโซโลมอน ซึ่งขณะนี้ถูกเปิดเผยต่อสายตามนุษย์หลังจากกาลเวลาผ่านไป มีการค้นพบเครื่องหมายที่คล้ายกันที่เมืองไซดอนและท้องถิ่นอื่นๆ ที่ห่างไกลและหลากหลายของปาเลสไตน์

ตัวเลขทางเรขาคณิตที่แปลกประหลาดเหล่านี้ถูกใช้อย่างไม่ต้องสงสัยโดยช่างแกะสลัก Tyrian และ ” ผู้สกัดหิน” ซึ่งถูกส่งมาจากกษัตริย์ Tyrian ของพวกเขาเพื่อช่วยในการสร้างงาน Masonic ที่สมบูรณ์และงดงามที่สุดของสมัยโบราณที่อยู่ห่างไกลออกไป ทายาทของช่างก่อสร้างเหล่านี้เพียงสองศตวรรษต่อมาได้ก่อตั้งคาร์เธจขึ้น และนำทักษะและขนบธรรมเนียมที่แปลกประหลาดของสมาคมของพวกเขาไปทางทิศตะวันตก

รอยที่เราเห็นทุกวันนี้บนซากปรักหักพังรอบๆ ตัวเรานั้นตรงกับรอยของกรุงเยรูซาเลมและเมืองอื่นๆ ในภาคตะวันออกอันไกลโพ้น พวกเขาเป็นส่วนหนึ่งและเป็นส่วนหนึ่งของระบบ ซึ่งเป็นส่วนสำคัญของการทำงานของกิลด์ปฏิบัติการโบราณเหล่านั้น ซึ่งได้วางรากฐานซึ่งในปัจจุบันนี้ อาจกล่าวได้ว่าโครงสร้างขนาดใหญ่ของการก่ออิฐที่เก็งกำไรอาจกล่าวได้ว่าได้พักผ่อนแล้ว”

ใน A Cyclopedia of Freemasonry โดย George Oliver และ Robert MaCoy มีการกล่าวถึงชาวไซดอนในอัศวินแห่งขวานหลวงหรือ PRINCE of LIBANUs ดีกรีที่ 22:

“ระดับ 22d ของพิธีกรรมโบราณและเป็นที่ยอมรับ ตำนานของการศึกษาระดับปริญญานี้บอกเราว่าได้รับการจัดตั้งขึ้นเพื่อบันทึกการบริการที่น่าจดจำซึ่งมอบให้กับ Masonry โดยต้นสนซีดาร์อันยิ่งใหญ่ของเลบานอน เนื่องจากสถาปนิกชาวไซดอนได้ตัดต้นสนซีดาร์สำหรับการก่อสร้างเรือโนอาห์ พี่น้องในสมัยโบราณของเราไม่ได้บอกเราว่าชาวอิสราเอลส่งไม้มาจากดินแดนแห่งพันธสัญญาไปยังภูเขาในถิ่นทุรกันดารได้อย่างไร

พวกเขายังกล่าวอีกว่าลูกหลานของชาวไซดอนถูกว่าจ้างในที่เดียวกัน ในการรับวัสดุสำหรับสร้างหีบพันธสัญญาและในปีต่อ ๆ มาเพื่อสร้างพระวิหารโซโลมอน และสุดท้ายเศรุบบาเบลจ้างกรรมกร ของคนเดียวกันในการตัดไม้สนซีดาร์ของเลบานอนเพื่อใช้ในวัดที่สอง ประเพณีกล่าวเสริมว่าชาวไซดอนก่อตั้งวิทยาลัยบนภูเขาลิบานุส และชื่นชม GAOTU อยู่เสมอ ไซดอนเป็นหนึ่งในเมืองที่เก่าแก่ที่สุดของโลก และแม้แต่ในสมัยของโฮเมอร์ ชาวไซดอนยังได้รับการเฉลิมฉลองเพื่อการค้าและการค้า ความมั่งคั่งและ ความเจริญรุ่งเรือง

การพาดพิงถึง "วิทยาลัย" บนภูเขา Libanus อาจมีการอ้างอิงถึงนิกายลับของ Druses ซึ่งยังคงมีอยู่ในประเทศนั้น และผู้ที่เดินทางพิธีลึกลับยืนยันว่ามีความใกล้ชิดกับความสามัคคีมาก เนื้อหาในระดับนี้เป็นวิทยาลัยที่มีสไตล์ มีอพาร์ทเมนท์สองห้องห้องแรกที่เป็นตัวแทนของการประชุมเชิงปฏิบัติการในเลบานอน โดยมีขวาน เลื่อย ค้อน เครื่องบิน ลิ่ม และเครื่องมือที่คล้ายกัน

ห้องควรสว่างด้วยโคมไฟหรือเทียน ในอพาร์ตเมนต์นี้ ผู้คุมอาวุโสเป็นประธาน และเป็นปรมาจารย์ช่างไม้ เขาและพี่น้องทั้งหมดสวมเสื้อและผ้ากันเปื้อน อพาร์ตเมนต์ที่สองแสดงถึงห้องประชุมของโต๊ะกลม มันถูกแขวนด้วยสีแดงและจุดด้วยไฟ 36 ดวง จัดเรียงโดยหกและแต่ละ 6 คูณสอง

ตรงกลางห้องมีโต๊ะกลมซึ่งพี่น้องนั่งบนโต๊ะเป็นแผนผังและเครื่องมือทางคณิตศาสตร์

ประธานเจ้าหน้าที่บริหารคือหัวหน้าเจ้าชาย ผู้ซึ่งมีชื่อว่า Thrice Puissant สายคาดที่สวมจากขวาไปซ้ายเป็นริบบิ้นสีรุ้งกว้าง บุด้วยสีม่วง ผ้ากันเปื้อนเป็นสีขาว เรียงรายและล้อมรอบด้วยสีม่วงตรงกลาง โต๊ะกลมถูกทาสี ซึ่งเป็นเครื่องมือทางคณิตศาสตร์ และยังไม่ได้จัดทำแผน บนพนังเป็นพญานาคสามหัว อัญมณีเป็นขวานสีทอง สวมมงกุฏ มีใบมีดและจัดการอักษรย่อของบุคคลที่มีชื่อเสียงหลายคนในประวัติศาสตร์ของอิฐ”

“คณะช่างก่อสร้างอันศักดิ์สิทธิ์ของอียิปต์ ซึ่งมีอยู่นานก่อนสมัยของราเมเสสและปโตเลมี ได้สร้างปิรามิดอันยิ่งใหญ่ซึ่งคอยดูแลแม่น้ำไนล์ที่สงบนิ่ง และด้านข้างของพวกมันถูกสร้างเป็นสี่เหลี่ยมจัตุรัสโดยมีจุดทั้งสี่ของเข็มทิศ ชาวอิสราเอลถูกบังคับให้ช่วยในการสร้างอนุสาวรีย์เหล่านี้ให้กับฟาโรห์ และในเวลานั้นอาจได้รับความรู้เกี่ยวกับความลับของคำสั่งของผู้สร้างนี้

ในช่วงเวลาของการสร้างพระวิหารของกษัตริย์โซโลมอน 1,000 ปีก่อนคริสตกาล ชาวไซดอนมีสังคมของผู้สร้างซึ่งไม่ต้องสงสัยเลยว่าได้รับงานศิลปะและความลับของพวกเขามาจากชาวอียิปต์และชาวฟินีเซียน ช่างฝีมือชาว Tyrian คนหนึ่งได้แต่งงานกับชาวยิวจากเผ่า Naphthali และพวกเขามีลูกชายคนหนึ่งชื่อ Hiram Abiff ซึ่งพูดภาษาของ Tyrian และ Sidon รวมทั้งของชาวฮีบรูด้วย

เขาเป็นคนงานที่ขี้สงสัยและฉลาดแกมโกง เป็นสถาปนิกและช่างฝีมือที่มีชื่อเสียง และเขาได้รับความลับทั้งหมดของระเบียบ Sidonian ซึ่งในทางกลับกันก็ได้รับความลึกลับจากคำสั่งของผู้สร้างอันศักดิ์สิทธิ์แห่งอียิปต์

ความลี้ลับในสมัยโบราณนั้นเหมือนกันกับภาคีแห่งความสามัคคีที่กษัตริย์โซโลมอน กษัตริย์ฮีรามแห่งเมืองไทร์ และฮิราม อาบีฟ สร้างขึ้นที่อาคารของวัดเมื่อ 3,000 ปีก่อนหรือไม่ เราไม่ทราบ แต่ ณ จุดนั้นเราพบว่าไม่มีคำถาม สถาปนา และเป็นจริง องค์กรของการก่ออิฐ จากปัจจุบันกลับไปสู่ฟันเฟืองนั้น สายโซ่แห่งประวัติศาสตร์ของ Masonic นั้นไม่ขาดหาย

รากฐานถาวรของระเบียบที่เกี่ยวข้องกับการสร้างพระนิเวศน์ของพระเจ้าซึ่งดำเนินการภายใต้การกำกับดูแลของพระเจ้า เชื่อมโยงการก่ออิฐกับศาสนาและประวัติศาสตร์พระคัมภีร์”